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Le travail produit par le déplacement d'un courant donné quelconque de- 

 vant un élément magnétique quelconque dont faxe est donné de position de 

 d'orientation est 'proportionnel au moment magnétique ^dl = 3/rdv de l'élément 

 magnétique. 



Ce théorème peut encore s'énoncer comme suit: 



Le Potentiel Electromagnétique mutuel d'un élément magnétique et d'un 

 courant réalisable quelconque peut s'exprimer ainsi: 



n = 9/fA'dv + A" , 



a' ne dépendant pas de d)t et de dv, et A" ne variant pas lorsqu'on déplace 

 le courant. 



Eloignons le courant à l'infini. A" ne varie pas; A tend vers par 

 hypothèse; A' tend donc vers une limite bien déterminée qui est: 



A" 



9?rdv 



Cette limite ne dépend évidemment pas de d/ûlv, puisque ./ n'eu dépend pas. 

 Posons: 



^= A-X, 



la quantité J? étant indépendante de 9/fdv et égale à à l'infini. L'égalité 



précédente deviendra : 



A = J?Wdv , 



ou bien, en vertu de l'expression A donnée par l'égalité (26), 



J?M^=fiIds, 



l'intégrale s'étendant à un courant réalisable quelconque. 

 Ou alors : 



OS os 



u étant, pour un élément magnétique donné, une fonction uniforme des para- 

 mètres qui définisent l'élément de courant ds. On peut, sans altérer l'ex- 

 pression du Potentiel Thermodynamique d'un système renfermant des courants 

 réalisables quelconques, poser Î7=0, et alors l'égaUté précédente démontre 



