Applications de la Tliermodynamique. 37 



cette proposition que $ est proportionel à l'intensité d'aimantation 3//^. Nous 

 sommes donc amenés par l'hypothèse que l'action d'un aimant sur un élément 

 de courant peut être remplacée par l'action de ses deux pôles à cette première 

 conséquence que l'égalité (26) peut être remplacée par l'égalité: 



28) 3 ((1% do) = tlds 9/rdv , 



^ döpendant uniquement de V orientation de faxe magnétique de Vêlement dv et 

 de la tangente à Vorigine de Vêlement ds. 



C'est maintenant la fonction 'Ç, qu'il s'agit de déterminer. Nous ferons 

 appel, pour y parvenir, aux propriétés que doit présenter, dans l'hypothèse des 

 deux fluides, un solénoïde magnétique fermé. 



Imaginons un aimant limité par une surface canal fermée sur elle même 

 de section infiniment petite oj. Coupons cette surface par des sections déta- 

 chant sur la courbe directrice des longueurs égales dl, et supposons que tous 

 les éléments magnétiques ainsi déterminés aient des moments magnétiques égaux 

 et leurs axes magnétiques tangents à la courbe directrice et dirigés tous sui- 

 vant un même sens de parcours. L'intensité d'aimantation aura en chaque 

 point la même valeur. Nous aurons ainsi ce que nous nommerons un solé- 

 noïde magnétique fermé. 



Soit 9/c l'intensité d'aimantation en un point d'un élément magnétique 

 d'un tel solénoïde. Son moment magnétique a pour valeur S/fcadl. On pourra 

 par hypothèse remplacer son action par celle de deux masses magnétiques l'une 

 — ff, placée au point il/ origine de l'élément dl, l'autre,«, placée au point il/', 

 extrémité de l'élément dl, à la condition que l'on ait : 



9/ta dl = (t dl , 

 ou 



29) ft = d/^a . 



L'action de cet élément dv = ai dl sur un élément de courant quelcon- 

 que ds se réduit à une force unique appliquée au milieu de l'élément ds. 

 Soient X, Y, Z, les composantes de cette force. On doit avoir, d'après les 

 égalités (27) et (29), 



