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L'égalité (31,„.,) deviendra alors: 



'.^H^ fr.\ _^ (lf{r) dr dr 

 4.T ^ ^ ds dl dr ds dl ' 



^_Sr)=,,). 



on bien, en posant: 



d 



^ " 4jr ds dl 



Cette égalité achève de déterminer 'C pour les courants fermés et uniformes, 

 car le dernier terme peut être alors supprimé, et l'on a simplement: 



32) ?= — . 



Ainsi, si un système est formé de courants linéaires, fei'més et uniformes et 

 d'aimants, son Potentiel Thermodynamique est, en vertu des égalités (21), 

 (22), (23), (24), (25), (28) et (32) de la forme suivante: 



33) r= E{U- T8)+W+Y+ V 0q + \ dlCÇiplC) q 



+ ^ÇÇ^[9/Î)dxdydz 



— A \ II' '-^ cos {ds, ds') + ^ — cos (r, ds) cos (/, ds) 



+ —YM'I'ddsdv. 



L'avant dernier signe \ s'étend à toutes les combinaisons que l'on peut for- 

 mer en prenant deux à deux les éléments de courant du système. Le der- 

 nier signe \ s'étend à toutes les combinaisons que l'on peut former en pre- 

 nant un élément de courant du système et un élément magnétique. 



Le Potentiel Thermodynamique d'un système de courants fermés et d'ai- 

 mants se trouve ainsi déterminé en invoquant seulement des hypothèses ad- 

 mises par tous les physiciens et l'hypothèse que l'action d'un élément magné- 

 tique peut être remplacée par une action fictive émanée de ses pôles. 



