Applications de la Thermodynamique. 59 



§ 2. 



Potentiel Electromagnétique d'un Aimant et d'un Courant réalisable 



quelconques. 



L'actiou d'un aimant sur un courant réalisable quelconque ne peut se 

 déduire de l'hypothèse d'après laquelle l'action de chaque élément magnétique 

 pourrait être regardée comme provenant de deux pôles. Cette hypothèse est 

 inacceptable. 



Pour déterminer l'action dont il s'agit, nous aurons recours à une autre 

 hypothèse à laquelle nous sommes conduits par les données de la théorie et 

 de l'expérience sur l'analogie des aimants et des courants. 



Considérons un élément magnétique (fig. 3) de volume dv dont BA est 

 l'axe magnétique, dirigé de B vers A. Soit 9/1' l'intensité d'aimantation en 

 un point de cet élément. Soit le milieu de AB. Par le point 0, menons 

 un plan perpendiculaire à AB et dans ce plan, traçons une circonférence infi- 

 niment petite de centre et rayon d. Imaginons que cette circonférence 

 soit parcourue par un courant d'intensité / dans un sens tel qu'un observateur 

 placé suivant BA, les pieds en B, la tète en A, voie le courant marcher en 

 sens inverse des aiguilles d'une montre. Imaginons enfin que I ait été déter- 

 miné par l'égalité: 



36) H9/rdv = nJId'I, 



ou bien encore, ce qui revient au même, 



36 M,) H3/rdv = itAô'^I. 



Le courant ainsi défini est équivalent à l'élément magnétique dans ses actions 

 sur un autre élément magnétique ou sur un élément de courant uniforme. 

 Nous admettrons, et c'est la supposition que nous substituerons à celle 

 que le § précédent nous a amenés à rejeter, que le Potentiel Electromagnéthjue, 

 de Vêlement magnétique et d'un courant réalisable quelconque est égal au Potentiel 

 Etectrodynamique du courant I et du même courant réalisable. 



