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Ce dernier Potentiel est déterminé, le premier l'est donc aussi; le calcul 

 s'en fait aisément de la manière suivante: 



Soit ds un élément du courant uniforme /; soient ds un élément du 

 courant réalisable considéré et ï l'intensité de ce courant en un point de 

 l'élément fis'. Le Potentiel Electrodynamique que nous voulons calculer a 

 pour valeur: 



37) n = -A CCi^lIl'l rL^ cos{ds,ds) + î^±^ cos {>; ds) cos (r, ds')] 



l'une dos intégrations s'étendant à tous les éléments ds du courant circulaire 

 infiniment petit, l'autre à tous les éléments ds du courant réalisable. Mais, 

 comme l'un des deux courants, le premier, est fermé et uniforme, l'expression 

 de 11 peut être remplacée par la suivante: 



' 7„' 



38) Ji = - ^ cos {ds, ds ) 



Proposons nous de transformer l'expression de la quantité 



39) dll = -AII'ds'Ç^^'li^^Ûds, 



l'intégration s'étendant au courant circulaire infiniment petit. 



Soit if 1^' (fig. 4) l'élément d^ . Soit M l'origine de l'élément ds. MM 

 est représenté en grandeur et direction par r, OM en grandeur et direction 

 par d; enfin OM est représenté en grandeur et direction par q. Dans le 

 triangle MOM, nous avons 



r^ = q'^ -]- d- — 2 Q å cos {q, d). 

 Nous en déduisons, puisque d est très petit, 



40) l^l^cWM). 



r Q Q 



Reportant cette valeur (40) de - dans l'expression de dïl, nous trouvons: 



du = — I cos {ds, ds) ds 



Q J 



A II' Ô ds 



q' 



j cos {q, d) cos (ds, ds') ds. 



