Applications de Ja Thcrmoihjnamique. 63 



Cos (q, D) = Sin {q, dl) 

 Cos (J, ds') = Sin {ds', dl) 

 et, par conséquent, 



49) Cos (q, D) Cos (z/, ds) Sin {/1, D) = Sin (q, dl), Sin (ds, dl) Sin {J, D) 



Mais, dans le trièdre formé par une parallèle à la droite q, une parallèle à 

 la droite ds, une parallèle à la droite dl, l'angle (./, D) est l'angle plan du 

 dièdre opposé à la face (y, ds). Au contraire, la face {ds, dï) est opposée 

 à l'angle dièdre formé par le demi plan {q, ds) et le demi plan {q, dl). Si nous 

 désignons par t cet angle dièdre, nous aurons: 



50) Sin {ds dl) Sin {J, D) = Sin (q, ds') Sin f. 

 En vertu des égalités (48), (49), (50), l'égalité (47) devient: 



l' ds' 9/rdv 



51) du = - E Sin (q, dl) Sin {q, ds) Sin t. 



Q 



Le Potentiel Electromagnétique mutuel d'un aimant quelconque et d'un courant 

 réalisable quelconque peut donc être mis sous l'une des deux formes: 



52) £i = -II y^/fav f-f^Sin (o, dl) Sin {ds, dl) Sin (z/, D), 



53) £2 = - H Y 9/rdv f ^-^ Sin {q, dl) Sin {q, ds) Sin e. 



Nous allons montrer, à titre de vérification, que cette expression redonne bien, 

 dans le cas d'un courant fermé et uniforme, l'expression connue du Potentiel 

 Electromagnétique. 



Ou sait que celui-ci a pour valeur: 



H ç§ miv r ^f^, 



() étant l'angle solide sous lequel, d'un point de l'élément magnétique, on voit 

 la face positive du courant; cette face positive est elle même définie de la 

 manière indiquée au Chapitre II. 



