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P. D ü H EM. 



Supposons qu'au point A nous placions une niasse magnétique (t et au point 

 B une masse magnétique — f/, {t étant défini par l'égalité 



jj, dl = 3/fdv. 



L'expression (55) du Potentiel Electromagnétique dîî est la même que si les 

 actions mutuelles d'une masse magnétique (t et d'un courant quelconque admet- 

 taient un Potentiel 



56) 



01 



"/' 



= - i^fi ( - Cotg {q, dl) Sin {ds, dl) Sin {J, B) ds'. 



J Q 



Mais il faut bien remarquer que ce Potentiel ne dépend pas simplement de la 

 position de la masse ii et du courant; il dépend en outre de l'orientation de 

 l'axe magnétique. Il ne satisfait donc point aux conditions qui devraient être 

 remplies pour que l'action des aimants sur les courants puisse être considérée 

 comme provenant de l'action de deux fluides magnétiques sur les courants. 

 Ce n'est d'ailleurs pas une objection contre l'expression donnée du Potentiel 

 Electromagnétique, puisque nous savons à priori que les actions d'un aimant 

 et d'un courant quelconques ne peuvent être regardées comme provenant de 

 l'action de deux fluides magnétiques. 



D'après l'égalité (54), on a 



'^ = - Ç\ Sin (o, dl) {Sin ds, dl) Sin (zl, D) ds', 

 dl J Q 



ou bien, d'après l'égalité (50), 



57) ^l^ = - ÇX Sin {q, di) Sin {q, ds') Sin e ds, 



dl J Q 



D'autre part, si nous posons : 



z/ = 



