Applications de la Thermodynamique. 75 



§ IV. 

 Action d'un Courant Quelconque sur un Elément Magnétique. 



L'action d'un courant quelconque sur un Elément Magnétique se réduit 

 à une force ayant pour composantes, parallèlement aux trois axes coordonnés 

 X, Y, Z, et dont le point d'application coïncide avec le milieu de l'élément 

 al, et à un couple dont l'axe a pour composantes L, ü/, N. 



Pour déterminer les six quantités X, T, Z, L, M, N, nous ferons usage 

 de ce théorème général: le travail produit dans un déplacement virtuel quel- 

 conque de l'élément magnétique par les actions que le courant exerce sur cet 

 élément est égal à la variation cliangée de signe que le Potentiel Electromag- 

 nétique subit dans ce déplacement. 



Pour déterminer X, donnons à l'élément magnétique un déplacement 6x. 

 Le Potentiel Electromagnétique du courant sur l'élément subira une variation 

 (îf/kQ, et nous aurons: 



X ôx = - ôcin. 



Tout revient donc à calculer dclSi. 



Pour cela, faisons usage de la valeur de dfl donnée par l'égalité (C3), 



dP. ^ H 3/rdv Ç I zl ds , 



dans laquelle, si l'on désigne par x, y, z les coordonnées d'un point de l'élé- 

 ment f?/, par .>■', ?/, / les coordonnées d'un point de l'élément ds et par r la 

 distance de ces deux points, on a 



