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P. D U H E M. 



Les calculs que nous venons de faire conduisent alors à la conséquence 

 suivante: 



Pour le calcul du couple, la Loi de Biot et Savart peut être apjMquée à 

 tous les courants, uniformes ou non, tandis que la Loi d'Ampère ne peut être 

 appliquée qu'atix courants uniformes. 



Il est curieux de voir la Loi de Biot et Savart, tant attaquée par Am- 

 père, plus voisine de la vérité que celle d'Ampère. 



On peut énoncer la Loi complète donnée par les égalités (71) et (72) 

 sous la forme suivante, très voisine de celle adoptée par Biot et Savart. 



MM' = dl étant un élément magnétique, que l'on imagine au point M une 

 masse — fi de fluide magnétique, et au point M' une masse ii du même fluide. 

 On pourra regarder l'action d'un courant quelconque sur un aimant quelconque 

 comme résultant de deux sortes de forces: 



1:0 Une force exercée par tout élément de courant ds sur toute masse 

 magnétique ;<, force ayant pour composantes: 



82) 



C'est la force ■ donnée par la Loi de Biot et Savart. 



2:0 Une force exercée par tout élément de courant ds au milieu de tout 

 élément magnétique, et ayant pour composantes: 



83) 



%,= -H mdv ^ ds 

 ds 



^ß = -H9/rdv 



ds 



&2 ■ 



dl 



ds 



-Rdltdv^^ ds 

 ds 



y — y dz _z' — z dy 

 '^l^dï ~^'' Jl 



z' — z dx X — x dz 



r^ dl r^ dl , 



x' — X dy y' — y dx 



dl 



dl 



L'introduction de cette force, non explicable dans l'hypothèse des fluides mag- 

 nétiques, caractérise la présente théorie. 



