Applications de la Thermodynamique. 



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X, Ti, Zi s'obtenant au moyen des égalités (68) et X.^, Y^, Z., au moyen des 

 égalités (70). Ou trouve alors aisément que l'on a: 



92) 



X, = 3 // (l.r dfi d.t dx' dji dz 



I 1/ — y , X — x' \ 

 f „ x — x 



}\ =-- 3 // dx dii dz d.r dji d^ 



z — z 



1 s—^ ,, y — y , 



r r 



y — y , x — x ^ 



) 



Z, = 3 Hdx dy dz dx' dy dz 



X— X z — z 



z: —z „ V — V , 



et 



93) 



Xi — ~ Il u ( , + . — -f — ) dx dij dz dx' dy' dz 



\dx dy dz I ' 



du , dv , dw 



Yo = - Hij} { -, + -, + '—A dx dy dz dx dy dz' , 

 dx dy dz] 



Z. = - y/ e f ^" + ^, + ^) dx dy dz dx' di/ dz. 



\dx dy dz I 



L'action exercée par un conducteur traversé par des courants sur un élément 

 magnétique se réduit ;\ une force appliquée en un point de l'élément et à un 

 couple. D'après les égalités (76), on trouve aisément que cette force a 

 pour composantes : 



94) 



Z=X', + X',, 



z = z 1 + z 2, 



X',, F',, z,, étant définis par les égalités: 



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