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par le courant, tandis que l'autre partie demeurait constamment en dehors. 

 Mais il faut observer que la distribution superficielle dont il s'agit n'est équi- 

 valente à la distribution réelle que pour des points extérieurs à l'aimant. Or, 

 dans le cas où une partie seulement de l'aimant traverse la surface du cou- 

 rant, certains points de ce dernier se trouvent à certains moments à l'intérieur 

 de l'aimant, en sorte que, pour ces points, la distribution superficielle n'est 

 plus équivalente à la distribution réelle. 



Nous devons donc bannir complètement cette conception, contraire aux 

 Principes de la Thermodynamique, d'un Potentiel qui n'est pas une fonction 

 uniforme de l'état du système. Quant au phénomène en question, on en déduit 

 bien aisément rexjilication des principes posés dans ce travail. 



Le corps mobile AB est à la fois un aimant et un conducteur par lequel 

 passe un courant. Son mouvement résulte donc: 



l:o. Des actions exercées sur l'aimant par le système tout entier formé 

 de l'aimant et du courant fermé et uniforme. 



2:0. Des actions exercées sur le segment de conducteur BA par le cou- 

 rant fermé et par l'aimant. 



Le Potentiel du courant fermé sur l'aimant, le Potentiel de l'aimant sur 

 lui même, ne varient pas lorsque l'airnant tourne autour de son axe, les in- 

 tensités des courants étant supposées invariables. Par conséquent les forces 

 rangées dans la première catégorie ne sauraient produire aucun mouvement 

 de rotation de l'aimant. Il n'en est pas de même des actions rangées dans la 

 seconde catégorie. Ces actions ont un moment par rapport à l'axe de rotation 

 de l'aimant, et, lorsque l'aimant effectue une révolution, ces actions effectuent 

 un travail facile à calculer d'après les principes qui précèdent. Ce travail est 

 égal au Potentiel du courant et de l'aimant sur un courant circulaire d'inten- 

 sité I parcourant le godet de mercure en sens inverse du mouvement de B. 



On peut donc énoncer les conséquences suivantes: 



1:0. Les prétendus phénomènes de rotation des aimants par les courants 

 sont dûs, non aux actions exercées par les courants sur les aimants, mais aux 

 actions exercées par les courants et les aimants sur un segment mobile de 

 courant. Ce sont des phénomènes de rotation des courants par les courants 

 et les aimants. 



2:o. La force qui fait tourner Vaimant AB autour de son axe est égale 

 et directement opposée à celle qui ferait tourner le cadre MNPQ, si ce cadre 

 était mobile et Vaimant inmobile. 



