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Hj. Tallqvist. 



T. XXIV. 



Aus den Curven Fig. 2, Taf. II, welche die Selbstinduktionscoefficienten L' 

 als Funktion der Stromstärke darstellen, wird jetzt gefunden: 



für die Curvo N:o 23 



5) » y> j! ''i 



» » rt » Ay 



L' = 0.12« X 10^ cm. 

 L' = O.sßü X 10" „ 

 L' = 1.000 X 10" „ 



Es muss bemerkt werden, dass diese Werthe auf einige Procent fehlerhaft 

 sein können. Sie liegen ziemlich nahe den mittelst Gleichstrom direkt be- 

 stimmten Werthen. Durch Vermehrung und zweckmässige Wahl der Beob- 

 achtungsreihen für Gleichstrom hätte man wohl diesen Werthen noch ein we- 

 nig näher kommen können. Jedoch wäre hiermit für den gegenwärtigen Zweck 

 die für die Curven N:o 23, 24 und 19 maassgebenden Selbstinduktionscoeffi- 

 cienten zu bestimmen, nur wenig gewonnen gewesen, weil die Verhältnisse 

 während der Aufnahme von Schwingungscurven und während der Bestimmung 

 von Selbstinduktionscoefficienten mittelst der Gleichstrommethode von einander 

 wesentlich verschieden sind und somit für den einen Fall gefundene Werthe 

 nicht ohne weitei-es in dem anderen Falle verwendbar sind, wenigstens wenn 

 eine bedeutendere Genauigkeit verlangt wird. 



Wir sind jetzt im Stande zu prüfen, wenigstens annähernd, ob die Oscil- 

 lationszeit während der Schwingungen proportional der Quadratwurzel aus dem 

 Selbstinduktionscoefficienten ist, und ob eine mit der TnoMSON'schen Formel 

 analoge Formel 

 (8) T=2et-[/CT 



besteht, wobei L' den auf die mittlere effektive Stromstärke bezogenen Selbst- 

 induktionscoefficienten bezeichnet. Zu diesem Zwecke habe ich in der fol- 

 genden Tabelle die beobachteten und die nach der Formel (8) mit Anwen- 

 dung der obigen L'- Werthe bercclineten Werthe der Oscillationszcit zusam- 

 mengestellt. 



