30 Hj. Tallqvist. T. XXIV. 



mit Anwendung der auf p. 24 angegebenen L'-Werthc, so finden wir 



h = 0.00369 



und 



h = 0.00223 



für 11 h und II c bez. Die Uebereinstiramung dieser Werthe mit den expe- 

 rimentell erhaltenen würde ergeben, dass der in dem Ausdrucke (16) für das 

 Anfangsdecrement eingehende Coefficient h nach der Formel (18) berechnet 

 werden kann, wobei als Werth des Selbstinduktionscoefficienten L' der für 

 die Oscillationszeit der Schwingungen maassgebende Werth gebraucht werden darf. 



5. lieber des Verhalten des Eisens während der Schwingungen. 



Während der Schwingungen der Condensatorladung wechselt die Strom- 

 stärke periodisch ihre Richtung und Grösse. Sie fängt mit dem Werthe Null 

 an und nähert sich wieder mit fortschreitender Dämpfung der Schwingungen 

 dem Grenzwerthe Null. Theoretisch wird dieser Grenzwerth erst für ^ = co , 

 praktisch aber innerhalb kurzer Zeit, etwa in einigen Secunden, erreicht. 

 Gleichzeitig mit dem Strom wechselt die Magnetisirung des weichen Eisen- 

 kernes. Der Kern ist ursprünglich unmagnetisch und kehrt wieder in den 

 unmagnetischen Zustand zurück, indem die Stromstärke Null wird und die La- 

 dung des Condensators ihren normalen Werth annimmt. Während des Mag- 

 netisirungsprocesses geht im Eisenkerne Energie verloren zufolge magnetischer 

 Hystérésis und FoucAULT'scher Ströme. Durch Berechnung der verschiedenen 

 Energiemengen während der Schwingungen kann dieser Energieverlust ermit- 

 telt werden, und somit das Verhalten des Eisens während der beobachteten, 

 relativ schnellen elektrischen Schwingungen beurtheilt werden. Selbstverständ- 

 lich müssten jedoch die Experimente, um zu brauchbaren Resultaten zu füh- 

 ren, speciell für diesen Zweck, durch angemessene Wahl der Constanten der 

 Strombahn, der Form der Spule des Eisenkernes u. s. w., angeordnet sein. 

 Weil dies mit den oben beschriebenen Experimenten, welche die direkte Un- 

 tersuchung der Schwingungen der Ladung zum Hauptzweck hatten, der Fall 

 nicht war, werde ich mich hier auf einige Berechnungen der Energien während 

 der Schwingungen für die im Art. 2 näher behandelte Ladungscurve N:o 19 

 beschränken. 



