4 A. F. SUNDELL. T. XXIV. 



Ist aber die Capacität veränderlich, so erfordert die Gl. (1) eine Vervoll- 

 ständigung. Nimmt z. B. die Capacität in der Zeit dt um dC zu, so ist eine 

 Zuströmung von der Elektricitätsmenge {p — p^ dC nöthig schon um die Po- 

 tentialdifferenz constant zu erhalten. Wächst dazu noch die Potentialdifferenz 

 um d'(p — jUy), so ist die ganze erforderliche Zuströmung = ( jj — p^^ dC + 

 Cd {p — ^o), somit die Zuströmung in der Zeiteinheit 



dC 

 Bei abnehmender Capacität sind dC und -rr negativ '). 



Auch der Zuwachs der potentiellen Energie im Condensator ist bei ver- 

 änderlicher Capacität etwas anders auszudrücken. Schon bei unveränderten 



Potentialen nimmt diese Energie in der Zeiteinheit mit ^{p — Vof -jt zu; dem 



Zuwachse der Potentialdifferenz entspricht die Zunahme C{^p — p^ ^. • 

 Der ganze Zuwachs wird somit: 



n, .d{p -pn) 1 dC 



wie man auch durch directe Differentation von „ Ü(p — pj^ erhält. 



Zu den früher genannten Energiemengen kommt jetzt noch ein Glied, 

 nämlich die mechanische Arbeit, welche bei der Vermehrung der Capacität 

 des Condensators verrichtet wird. Hätten wir zum Beispiel einen Luftconden- 

 sator mit einer festen Platte von der Fläche ¥ und im Abstände 1) einer 

 gleich grossen beweglichen Platte, welche sich in der Zeit dt der festen Platte 

 um — dl) nähert beim Erheben eines der gegenseitigen Anziehung der Platten 



^ ('n 'n\'- 



gleichen Gewichtes mg — ~ o j2 7)2 ■> ^^ ^ ^^^ Verhältniss der elektrostatischen 



und der elektromagnetischen Einheit der Elektricität ist, so wird hierbei ver- 

 richtet die Arbeit 



■) Diese Gleichung kann auch als ein Eechnungsresiiltat betrachtet werden, da im Allge- 

 ,n i = | und 2 

 tuugen vorgezogen. 



meinen 4 = ^ und <l=C{^p — 'p^. Wir haben doch eine Herleitung durch physikalische Betrach- 



