A. F. SUNDELL. 



T. XXI 7. 



(7) 



ä'{p-Po) , W d{p-p ,) 1 E 



df' "^L" dt '^LC^^^^'>'~LC 



ab '). Wegen des Einflusses der Leitfähigkeit des Dielektricums im Condensa- 

 tor und in den isolirenden Schicliten der Induktionsspule wird diese Gleichung 

 berichtigt ') und durch die Grleichung 



d'^q 

 dt^ 



W . 1/1 .1 



L'^ c[R'^r 



dt^ LC 



E 

 L 



oder 



(8) 



d-(l>-Po) 

 dt^ 



+ 



ir i/1 



is^l 



dt ^ LC^^' ^'"'-LC 



ersetzt. Durch Einführung von 



'^• = ^+å(i + F 



nimmt Gl. (8) die nämliche Form wie Gl. (7) an. 



Herrn Tallqvist's experimentelle Aufnahmen von Ladungscurven zeigen 

 nun ^), dass die Capacität der benutzten Glimmercondensatoren keineswegs con- 

 stant ist; sie wächst nämlich anfangs sehr merkbar, nähert sich aber später 

 sehr langsam seinem Grenzwerthe. Die Gleichung (7) ist somit fehlerhaft und 

 muss durch unsere Gleichung (6) ersetzt werden, die eine lineare Diö'erential- 

 gleichung mit veränderlichen Coefficienten ist, da C von der Zeit abhängt. 

 Für unseren Zweck genügt es doch einen constanten mittleren Werth von 6' 

 einzuführen, da wir diese Gleichung nur auf eine sehr kurze Zeit (höchstens 

 einige Halboscillationen) anwenden werden. Unter solchen Verhältnissen stellt 

 die Gl. (6) eine regelmässig gedämpfte Schwingung dar. Das allgemeine 

 Integral ist : 



') L. c. S 23. 



^) L. c. S. 32. 



4 L. c. S 66—69 sowie die Curve K b) N:o 1, Tab. S. LXIII. Beispielsweise ist bei der 

 Combination W.o 6, S. 68, die Ladung nach 0,000275 See. = 99,17 " „ der maximalen Ladung. Da 

 der Ladungsprocess hier aperiodisch ist. für £ = 0, so ist das Verhältniss zwischen der augen- 



blicklichen und der maximalen Ladung = 1 - c^ t^, welclier Betrag für t = 0,000275 Sec. sich nicht 

 merklich von der Einheit unterscheidet. Man muss somit annelimen, dass die Capacität nach 

 0,000275 See. nur 99,17 7„ ihres definitiven Werth es erreicht hat. 



