X:o n. ^a« Décrément elektrischer Schvinrjungen. 11 



in //' etwas zu kleinen Werth, da die Drelmng von El< um //' in eine mit 

 Ali parallele Lage k, und k. (oder eigentlicli ihre Logarithmen) um ungefähr 

 gleich viel verkleinert. Dagegen wäre der für K aus M2, M., und ^4 berech- 

 nete Werth /v" = Yf'-'f? ' ^'^^^ ^^^" ^ ^^^ ^^^' ^"^'^^ ^^^ "^ ^^' ^^^^' 

 ungefähr gleich viel zu gross gegen die normale Ladung in K, da die Drehung 

 von FG um A" parallel CD k, und ^'3 vergrössert. Wir nehmen daher an für 

 die normale Ladung Q. in F das Dämpf ungsverhältniss k = y k' k" oder 



M.. k-l/^^^'^. 



(13) ^-f M, -M, 



Hierbei werden die Fehler in A- wegen der Abweichungen Nh' und KK' 

 nicht eliminirt. Sie heben sich nur theilweise auf, wenn H und K nach der- 

 selben Seite von EFG liegen, summiren sich aber, wenn diese Punkte nach 

 entgegengesetzten Seiten (wie H und K") liegen^). 



In der folgenden Tabelle II sind die log vulg ± (.!/„ — 3/„ _ ,) angeführt 

 so wie die aus denselben nach der Formel (13) berechneten Werthe von y- 

 log vulg k („y beobachtet"). An diese Décrémente sind folgende Reductionen 

 anzubringen. 



1) Für das Ansteigen von C die Réduction 



A, y = - M^h y^ (Gl. 9) = - ^ 

 oder nach Grl. (11) 



wo 3f = log vulg e = 0,43429 ist; Q^ und Q2 sind zwei successive Werthe aus 

 der Columne „Q berechnet" der Tabelle I, Q kann m&n ^^{Q^^ Qi) nehmen 

 und U t, ist gleich der halben Oscillationszeit T. In unserem Falle wird 

 somit einfach 



rQ2 - Qi 



A,)' = - M- 



Q 



') Die Formel (13) liefert einen ziemlich richtigen Werth nur wenn k nicht viel von der 

 Einlieit abweicht. Die k werden abwechselnd zu gross und zu klein, aber diese Variation beträgt 

 in unserem Falle nur etwa 3 Einheiten des letzten Décimales und wird somit gänzlich durch die 

 Beobachtungsfehler gedeckt. 



