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aus zwei successiven Extremen berechnen. In der Tabelle IV oben sind die so 

 erhaltenen ;' und die benutzten Werthe von Q angeführt wie auch die Reduc- 

 tionen /Xj;' und Ajj' ^) und die reducirten y . Von zwei successiven y ist der 

 mittlere Werth genommen („Mittel I") und wieder der mittlere Werth von 

 diesen Mitteln (Mittel II). Diese letztgenannten Mittel hängen somit von vier 

 successiven Extremen ab wie die ,,j' reducirt" in Tab. II und stimmen auch 

 sehr nahe mit diesen überein. 



Bildet man von den „reducirten j'" in Tab. IV die Summen wie oben für 

 die reducirten y in Tab. II beschrieben wurde, so bekommt man wieder Mul- 

 tipeln von j', in deren Summe die Fehler sämmtlicher Extreme (mit Ausnahme 

 des Minimums ilfio), jeder ein Mal wirken. Mit Ausschliessung des Multipeis 

 14;', in welchem das zweite Maximum einwirkt, bekommt man 



96 ^' = 2,04294 , 



•i = 0,02128 ±4,3, 



genau wie früher, was zu erwarten war. Von den beiden Rechnungsmethoden 

 ist die erste vorzuziehen, da man keine Amplituden zu berechnen braucht und 

 da das Schema nach Tab. III die Rechiumg ausserordentlich erleichtert und 

 beschleunigt. 



8. In 111,8 seiner Abhandlung hat Herr Tallqvist einige Ladungscurven 

 ohne Inductionsspule aufgenommen um den zeitlichen Verlauf der Capacität zu 

 ermitteln. Diese Curven zeigen einerseits, dass die Capacität eines Glimmer- 

 condensators ihren vollen Werth erst nach etwa 2 Secunden erlangt, anderer- 

 seits aber, dass schon nach sehr kurzer Zeit der Unterschied der augenblick- 

 lichen Ladung von der maximalen nur wenige Zehntel Procent ist. Es ist 

 daher sehr unwahrscheinlich, dass die normale Ladung zum Beispiel bei der 

 Zeit des ersten Maximums nur 227,08 (Tab. I) sei oder mit 2,11% die defi- 

 nitive normale Ladung untersteige. Laut der Curve Nio 6 ^) dürfte man nach 

 2,5 Millisec. eine Ladung von etwa 99,44 % erwarten können. Es ist somit 

 anzunehmen, dass die Capacität während der ersten Halboscillation von einem 

 unbekannten Anfangswerthe nahe bis zu ihrer definitiven Grösse anwächst, in 

 Folge dessen das Dämpf ungs verhältniss stark vergrössert werden muss. Hier- 

 durch wird aber auch eine Versetzung der normalen Ladung von 227,08 etwas 



') Die ^,y , ^^y "i '^l^n Tabellen II und IV sind identiscli, 

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