N:o 11. T)as Décrément elektrischer Schwingungen. 17 



nach oben bedingt, damit die erste Amplitude gehöiig vergrössert. die zweite 

 verkleinert werde. Während der zweiten Halboscillation sinkt die Capacität 

 wieder herunter und das Dämpfungsverhältniss erscheint sehr erniedrigt, was 

 auch die Verschiebung der normalen Ladung nach oben bewirkt, da die dritte 

 Amplitude dadurch vergrössert wird. In dieser Weise steigt die Capacität 

 während der ersten, dritten, fünften . . . Halboscillation, und sinkt während der 

 zweiten, vierten, sechsten . . . Halboscillation. Die entsprechenden Variationen 

 des Dämpfungsverhältnisses sind dadurch zu bewirken, dass man die Curve 

 für die normale Ladung etwas höher zieht als die in der Tabelle I interpolirte 

 Curve, da die (ileichung (10) zu kleine Werthe von Q liefert. Nimmt man 

 nun vorläuhg an, dass während zweier successiven Halboscillationen das Steigen 

 und das Sinken der Capacität gleichförmig und gleich stark sei, so ist nach 

 der Gleichung (9) beim Steigen 



beim Sinken 



Die an /, und ;'_- anzubringende Reductioneu sind somit: 



'L 



^y,^-M.hy^=-'-^'^ 



Ay,= +3f^Äj/^= + ''V^-'' 



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Man berechnet nun ± ^ (j', -^) aus je zwei successiven Decrementen, setzt 



diese Zahlen grafisch aus und zieht eine Curve. aus welcher man die betref- 

 fende Réduction für jede Halboscillation nehmen kann. Weiter hat man die 

 beiden Reductionen Ajj' und AjJ' anzubringen, welche nach der neueii Curve 

 der normalen Ladung zu berechnen sind. Aus den so erhaltenen ;' zieht man 

 den Mittelwerth wie früher bei der Tabelle IV angeführt wurde. Wenn die 

 neue Curve der normalen Ladung richtig getroffen ist. muss das so erhaltene 

 Décrément mit dem früher gefundenen stimmen. Bei der Versetzung der La- 

 dungen Q nach oben muss man nur zusehen, dass die Oscillationen der Capa- 

 cität nicht zu stark werden, denn die Capacität darf nicht über ihren definiti- 

 ven Werth wachsen. 



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