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wird. Aus den Amplituden gehen dann die Ladungsextreme hervor, welche 

 mit den beobachteten Extremen zu vergleichen sind. In der Tabelle V oben sind 

 die zurückbleibenden Fehler angeführt sowohl für die Rechnung ohne Annahme 

 einer Oscillation der Capacität (y — 0,02128) wie auch bei oscillirender Capa- 

 cität (y = 0,02141). 



Nur das zweite Maximum (Mg) weicht stark vom berechneten Werthe ab. 

 Alle übrige Abweichungen stehen weit unter einem Scalentheile. Die grösste 

 unter ihnen ist in der Reihe ohne Oscillation die für M^2 (— 0,62), in der 

 Reihe mit Oscillation die für ilf,3 (— 0,52). Die Summe der Fehlerqvadrate 

 ist 1,38 resp. 1,57 (beim Ausschliessen des zweiten Maximums). Man kann 

 somit die von Herrn Tallqyist eingeschlagene Arbeitsmethode als eine sehr 

 genaue bezeichnen. 



Neben den Bestimmungen von Capacitäten, Selbstinduktionscoefficienten 

 und Widerständen in dielektrischen Medien heben wir in Hinsicht der hier 

 durchgeführten Rechnungen als sehr wichtig hervor das Ermitteln der Verän- 

 derlichkeit der Capacität in Condensatoren mit festem Dielektricum, eine Er- 

 scheinung, die sehr wenig bekannt ist und daher nnt jedem Mittel untersucht 

 zu werden verdient. 



10. In IV, 2, b) seiner Abhandlung findet Herr Tallqyist für die hier 

 in Frage stehende Schwingungscurve das Dämpfungsverhältniss k= 1,0526 oder 

 y = 0,02226, welcher Werth um 98 Einheiten des letzten Décimales grösser 

 als der unsrige ist. Es erübrigt noch zu zeigen wie diese Differenz entstan- 

 den ist. 



Herr Tallqvist berechnet das Dämpfungsverhältniss aus zwei Minima bei 

 Annahme einer constanten normalen Ladung = 231,98. Zu einer solchen 

 Rechnungsmethode kann man von der unsrigen auf folgende Weise kommen. 

 Mann nimmt erstens an, dass die Capacität und damit die normale Ladung 

 gleichförmig wächst. Laut der Formel (15) oben wächst dann auch das loga- 

 rithmische Décrément gleichförmig mit der Capacität. Das geometrische Mittel 

 zweier Dämpfungsverhältnisse, die gleich weit nach beiden Seiten von einer 

 gewissen Capacität liegen, ist sehr nahe gleich dem zu dieser Capacität gehö- 

 rigen Dämpf ungs Verhältnisse. Bezeichnen wir die zu den successiven Halb- 

 oscillationen hörenden normalen Ladungen mit Qi, Q2, Q3 ■ ■ ■ so haben wir, 

 wenn wir von der Ladung ^^, + 1 nach beiden Seiten gehen: 



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