10 Hj. Tallqvist. 



Beim Ausschliessen der eingeklammerten Zahlen findet man 



48 y = 1.02140. 



In dieser Summe wirkt ein Fehler in ilfoo ungefcähr ein Mal, ein Fehler in 

 ilfi, Äfc,, Mil und Ml., ungefcähr drei Mal, ein Fehler in il/,o fast gar nicht, 

 ein Fehler in den übrigen Ladungsextremen ungefähr vier Mal. Mit dieser 

 Fehlervertheilnng berechnet sich das definitive Décrément 



(7) Y — 0.02128 ±4.3. 



5. In der Abhandlung von Prof. Sundell finden sich noch Paar andere, 

 mit der oben relatirten Methode benachbarte Methoden für die Berechnung des 

 Décrémentes. Bei der Methode laut Tabelle IV berechnet man das Décré- 

 ment für jede Halboscillation mit Anwendung der Ladungsextremen am 

 Anfange und am Ende dieser Halboscillation sowie des aus der Tabelle I 

 interpolirten Werthes der normalen Ladung „Q berechn." für die Mitte der 

 Halboscillation. Nach gehörig angebrachten Reductionen Aj;' und Aoj' 

 sowie angemessener Berechnung des Gesammtmittels erhält man das defini- 

 tive Décrément 



(8) - }' = 0.02128 dz 4.3, 



wie vorher. 



Bei einer zweiten, interessanten Berechnungsmethode wird eine Oscillation 

 der Capacität vorausgesetzt. Es ist wahrscheinlich, dass die Capacität des 

 Condensators sich während der Schwingung der Ladung so verändert, dass sie 

 während der ersten, dritten, fünften u. s. w. Halboscillation zunimmt, wäh- 

 rend der zweiten, vierten u. s. w. Halboscillation dagegen abnimmt, somit 

 gleichzeitig und im gleichen Sinne mit der Ladung oscillirt. Bei zunehmender 

 Capacität vergrössert sich das Décrément, bei abnehmender Capacität vermin- 

 dert es sich. Diese Veränderungen des Décrémentes lassen sich dadurch be- 

 wirken, dass man die Curve für die normale Ladung etwas höher zieht als 

 die in der Tabelle I interpolirte Curve. Bei der Berechnung, auf welche ich 

 hier nicht näher eingehe, weil eine ziemlich analoge Rechnung unten (Art. 8) 

 etwas ausführlicher beschrieben werden wird, verschiebt Prof. Sundell die 

 Werthe der normalen Ladung nach oben um einen Drittel des Unterschiedes 

 gegen die definitive Ladung, und findet somit für die betrachtete Curve nach 

 angebrachten Reductionen das definitive Décrément 



T. XXVI. 



