2-2 K. F. Slotte, 



Anwendung der Resultate. 



In den oben erwähnten Arbeiten habe ich für den Druck, welcher durch 

 die Wärmebewegung der Molécule eines isotropen einfachen festen Körpers 

 hervorgebracht wird, folgenden Ausdruck abgeleitet: 



_ du-^ (1 + It) 

 \^^ ^- 2TT 



Hier bedeutet P den Wärmedruck auf die Flächeneinheit, ä die Dichte des 

 Körpers, h den linearen Ausdehnungscoefficientcn, welcher als von der Tempe- 

 ratur unabhängig betrachtet wird, T die absolute Temperatur, t die vom Ge- 

 frierpunkte des Wassers gereclinete Temperatur und u eine mittlere Geschwin- 

 digkeit der Molécule bei ihren Bewegungen in Verhältniss zu einander. Setzt 

 man 



wo Mo Wild jTji die Werthe von n und T beim Gefrierpunkte bezeichnen, so 



bekommt man 



.Qx P_ "0^ d{l + bt ) 



^^^ 2To' b ' 



In der ersten der oben citirten Arbeiten habe ich y/„ aus der Annahme 

 berechnet, dass die aus der progressiven Molecularbewegung herrührende 

 lebendige Kraft eines Molécules bei den einfachen festen Körpern densel- 

 ben Werth habe wie bei den Gasen, wenn die Temperatur dieselbe ist ^). Mit 

 Anwendung der von Clausius berechneten Geschwindigkeit eines Wasserstoff- 

 molecüles bei 0" C. bekommt man dann, indem man 1 mm als Längeneinheit, 

 1 sec als Zeiteinheit, die Schwere von 1 kg als Krafteinheit und 1" C. als 

 Temperatureinheit annimmt, 



,1«) p^uii^. 



wo s das specifische Gewicht und y das chemische Moleculargewicht bezeichnet. 

 Ohne die letztgenannte Annahme von der Gleichheit der molecularen le- 

 bendigen Kraft bei gleich temperirten Gasen und festen Körpern einzuführen 

 kann man u„ auch aus der Voraussetzung berechnen, dass die Wärmemenge, 



') TJeber die Wärmebewegung etc. p. 21 — 22. 



T. XXVI. 



