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per, die auch innerhalb weiter Glebiete als lineare Functionen der Temperatur 

 betrachtet werden können. Führen wir den Werth von /3 aus (13) in die 

 Gleichung (12) ein, so erhalten wir: 



(1-2.) i, = ||(,+« + 4 



Für den Compressionscoefficienteu haben wir auch den Ausdruck 



^ 3 (1 — 2ff) 

 (14) ß = ^ g 



oder 



wenn 



3(1— 2(r) = ^ 



gesetzt wird. Bezeichnet man die Werthe von ii und e für t — mit f*o "n^^ 

 Co, so bekommt man folglich: 



Wenn P aus den Gleichungen (10) und (12/^) eliminirt wird, so er- 

 giebt sich: 



') Wenn man in die letzte Gleichung s= -L.°; a» einsetzt, so bekommt man: 



'^fi + ^i + .tV-.^i^i^U + j.O'. 



Diese Gleichung kann auch in folgender Gestalt geschrieben werden: 



(«) 



/^0 



^■'4^-(l + ,i-0 = ^^^-(l+2''O 



b \ ^ b-\-c I s 



wenn man fc-J" vernachlässigt. Die beiden IClammern in (a) drücken den Einfluss der Tempera- 

 tur auf - aus. Diese Ausdrücke können aber nicht exact sein, weil sie aus empirischen Tempe- 

 raturformeln für das Volumen und den Compressionscoef fielen ten abgeleitet sind. Als eine 

 Folge dieser Ungenauigkeit, welche übrigens hier von rein formeller Bedeutung ist, bekommt 

 man durch Gleichset'/ung der genannten Ausdrücke 



c = - 26, 



T. XXVI. 



