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Eine solche Bestimmung von c scheint mir nun mit Kenntniss vom 

 Schmelzpunkte und vom Eintlusse der Temperatur auf den Elasticitätsmodul 

 ausgeführt werden zu können. Aus der Gleichung (14) bekommt man nämlich: 



(.9) e = 'J'f^>. 



Beim Schmelzpunkte nimmt e den Werth oder einen so kleinen Werth an, 

 dass derselbe jedenfalls im Vei-gleich mit den Werthen von e {[\y niedrigere 

 Temperaturen = gesetzt werden kann. Dagegen muss ji mit steigender Tem- 

 peratur wachsen, bleibt aber stets eine endliche Grösse. Damit e beim 

 Schmelzpunkte = gesetzt werden könne, muss also der Zcähler im Ausdrucke 

 (19) bei dieser Temperatui' = ü oder 



= 0,5 



angenommen werden. Zu denselben Folgerungen leiten auch andere Ueber- 

 legungen. 



Nun hat (5 bei gewöhnlicher Temperatur Werthe, welche, wie ausge- 

 führte Messungen zeigen, für die meisten Körper zwischen 0,25 und 0,4 lie- 

 gen, und da die in Frage stehende Grösse bei einer Erwärmung bis zum 

 Schmelzpunkte nur bis zum Werthe 0,5 zunimmt, scheint es zulässig dieselbe 

 als eine lineaie Function der Temperatur zu beti'achten. Wir setzen daher 



(-20) rr = (To(M «0. 



wo it einen constanten Tempeiatnrcoefficienten bezeichnet. Die Abweichung 

 dieser Annahme vom wahren Temperaturgesetze der Grösse o muss um so 

 kleiner sein, je kleiner das Temperaturgebiet ist, innerhalb welches die For- 

 mel angewendet wird. Infolge dessen ist es zu erwarten, dass diese Formel 

 für Körper mit niedrigen Schmelzpunkten genauer gültig sei als für Körper, 

 deren Schmelzpunkte höher liegen, und dass die aus ihr gezogenen Folgerun- 

 gen für jene Körper mit den Erfahrungsthatsachen besser übereinstimmen wer- 

 den als für diese. 



Wenn man in die Gleichung (19) den Ausdruck für o aus (20) und 

 den Ausdruck für ß aus (13) einführt, so erhält man 



^ 3 [1 - 2> ro ( 1 + af)\ 

 ßo (1 + et) 



T. XXVI. 



