Elektricitätsheicegung in verzweigten Stromkreisen. 



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(1) 



"«=^+^^^ 



und fliesst in beiden Stromlireisen der Strom 



E 



(2) 



W+w' 



Um vorgeschriebene Werthe von H^ und i(, bei gegebenem E zu erreichen, hat 

 man zu nehmen: 



(3) 



W- 



E-n, 



w = ~ . 



Es besteht immer die Ungleichheit /Jf,<C E. 



Die oben betrachtete Anordnung entspricht der Ladung des Condensators. Wenn 

 es sich um die Entladung handelt, so wird die elektromotorische Kraft E in den 



W + w' 

 und es ergiebt sich 



(6) 



W= 



n„ 



E-Ilo 



wobei stets IIq<C E ist. 



Die dem stationären Zustande angehörenden Werthe JTo und /q treten als An- 

 fangswerthe bei dem Ladungs- oder Entladungsvorgange auf. Es verhindei-t nämlich 

 die Selbstinduktion des Hauptstromkreises eine plötzliche (d. h. im Verhältniss zu 

 den bei dem zu untersuchenden Vorgange vorkommenden Zeitlängen unmerkbar 

 schnelle) Änderung der Stromstärke; und plötzliche Änderungen des Potentials, 

 bezw. der Ladung des Condensators sind ausgeschlossen, indem in einer unendlich 

 kurzen Zeit keine endliche Elektricitätsmenge dem Condensator zugeführt wird. 



2. Differentialgleichungen der Ladung- und der Entladung- des Conden- 

 sators. Bezeichnet man die augenblicklichen Potentiale der Condensatorbelegungen 

 mit /)i und jh, den Widerstand des Stromkreises mit W, seinen Selbstinduktious- 

 coefflcienten mit L, die Capacität des Conden- 

 sators mit G und die augenblickliche Strom- 

 stärke mit i (Fig. 3), so hat man bekanntlich 

 bei der Ladung des Condensators die Gleichungen 



E + îJ^-pi-L 



(7) 



N:o 1. 



Wi, 



i=C 



(i(.Pi-Pi) 

 dt 



Fig. 3. 



