EleklricUätsbcicef/Hiif/ in verziveitjten Stromkrcimn. 35 



11. Zweite specielle Wahl der Anfangsbedingungen. (Fig. 15). Mit ihn 

 im Art. 7 betrachteten Anfangswerthen, fur t^O, 



n„ = ; (■„ = 



erhält man aus (69) das System 



(Ui )) 



Die Potentialcurve langt jetzt mit einem Minimum an und // wächst von Null zu 

 E, welcher Wertii sicli für <=:x' ergiebt. Ein Intlexionspunkt der //-Curve Icommt 

 vor zur Zeit 



(Ol) t, = ^ = \/LC. 



Der Strom hat .stets dir positive llichtung und seine 8täri<o nimmt znei'st /,u, von 

 Null zu dt:iji der Zeit (^ entsprechenden Maximum 



m ^■„.,. = 7 1^2^^ = 0.73576 |,, 



und sinkt dann in unendlich langer Zeit auf Null znrück. Die Grösse —L,'!. fängt 

 mit dem Werthe — E an, wächst algebraisch, wird Null fin- t^^ti, ändert ihren 

 Sinn, wächst weiter, erreicht zur Zeit < = 2<i = 2]/LC das Maximum 



(93) (-4;)^^^^f^0.13534i^ 



und fällt dann zu Null, welcher Werth für t =^ x angenommen wird. 



12. Periodische Ladung. Wenn die Bedingung 



(94) a^--b<0, d. h. 1F<2|/^, 



erfüllt ist, so hat die Ladung des Condensators einen pcriodisi-heii (uscilli ron- 

 den) Charakter. M 



Das allgemeine Integral der Differentialgleichung (12) ist jetzt 



(95) n = A' { 1 - e~ "' (yl cos \'b -^ i! + B sin |/ b^ n'- 1)\ . 



') Mit dem geliriluclilichen Namen „periodisch" ist hier nicht periodisch im Sinne der 

 Mathematik zn verstehen, wobei dieselben Functionswerthe n.ich bestimmten Tntcrvnllen zurück- 

 kehren, sondern nur oscillireiid, mit oder olme abnehmender Anijilitude. 



N:ü 1. 



