E/ektriri.tcitsbeirer/miri m verzweigten Stromkreisen. 



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Die Ladung ist aperiodisch und die Stromstärke fängt mit ihrem grössten Werthe an. 

 Die Entladungscurve ergiebt sich aus der Ladungscurve in der im Art. 8 

 ))Oschriebeneu Weise. 



U). Der Grenzfall Wz=(). Wenn der AVidei-staiid der Stivinibalni sehr klein 

 ist, so näiiei't sich der Vorgang der Ladung zu folgendem theiii-ctisclicn (li-enzfalle. 

 Setzt man in der Gl. (9) Wz^O, so ergiebt sich 



(180) 



(U'^LC LC 



(ISh 



mit den Anfangsbedingungen 11^:^11^ nnd / = /o für / — 0. Die Lösung geht nn- 

 mittelliar aus (97) hervor und ist 



n^E -UE- n„) cos -i= - /„ 1/^ sin -i_= , 

 \ - \/LC ' f \ l.C\ 



t 1 /c t 



i = ï„ oos + {E - n„) 1/ — sin , 



\'LC ' f' ■ \ LC 



dl K-n„ t . 1 . t 



-,, r cos— ^ („—-sin — r- . 



'" f' \/LC [ LC 1 LC 



Speciell hat mau fur 1/^^=0, /„ := O das System 



n^E{\ - cos /- -' , 

 I I LC I 



i = ;?l/','sln ' . 

 ' I- I J.C 



ili E t 



y = CCS ,_ — 



(It L I /x' 



Alle diese Gleichungen stellen uugedänipfti' Schwingungen mil der Periode 

 T=2sriLC: dar. 



20. Der Grenzfall C'=^go. Als ein Grenzfall bei der obigen allgemeinen 

 Untersuchung kann auch derjenige Fall erhalten werden, welcher dem Schliessen eines 

 Stromkreises mit Selbstinduktion nnd elektromotorischer Kraft, aber ohne Capacität, 

 entspricht. Alsdann ist C=z-jo, damit in der Formel (10) 



.an 



(182) 



I |0| 



/ =- C 



dt 



dil 



i einen endlii-hcn Wciih hulu' otigleich ,, =^0 ist. Aus den Fornichi (II), (iT)) un 

 (27) ergiebt sich mit //„^(», «« = 0, C=oo, 



its-i) ,1, = 2«-^ : L o: 



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