Elcktridtätsheircgunii in ti;rziVetglen Stromkreisen. 



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zweigten Bahn. Zn dem Zwecke nehme man, wenn L', C und W hezw. ÖelbsL- 

 induktion, Capacitilt und Widerstand der unverzweigten Baini bezeiclnien, 



f C 



(H) 



Es 

 (9) 



ir.+ in 







CdF, + W)' 



C nr, + W)' 



jedeütet liierhei 





m-.-J^^'" 



den (lebannnlwiderstand des Stromkreises zwischen den Condensatorljelegungen. 

 Bbjnerkenswerth ist die Formel für L' . Es ist U kleiner oiler grösser als L, 

 jenachdem Tl'2 kleiner oder grösser als ir ist. Speciell hat man L' := L für W.^=^W; 

 anderei-seits sind U und L auch gleich, wenn TFj sehr gross im Verhältniss zu TF 

 und Ha ist (Tl'i^co). Bei der letzten Armahme hat man noch 



L 



(m 



w 



w+w^ + 



CWi • 



Dieser Fall wird untersucht in der Arbeit des Verf.: „Untersuchungen ülier eleklrisclio 

 Schwingungen", I und III, wobei TF, durch die Leitungsfähigkeit der isolirenden 

 Schichten der Induktionspule hineinkommt. Vorläufig werden wir uns aber zu 

 dem allgemeinen Falle halten. 



Mit den Bezeichnungen (8) ist die Differentialgleichung (5) 



(11) 



und 



(12) 



(m TF'rfTT , i 

 df- "*" L' dt 



n ■ 



■ E, 



L'C " ~ L'C 



hat somit die Form (9), f. Zur Verkürzung werde gesetzt 

 _ K' _ ii^v';+ iFiK + irj r, j. 1 • 



^' ~ L'~ TF, + k i "•" c (TF, + W^ ' 



b = 



1 _ T\\ + W J^ 

 L'C ~ W. + W„LC' 



Alsdann folgt die Form (12), I 

 (13) 



d-n , „ dn , , ,„ „ 



0. 



2. Anfangsbedingungen. Um Weitläufigkeiten zu vermeiden soll die Diffe- 

 rentialgleichung (5) des Ladungsvorganges nicht unter ganz allgemeinen Anfangs- 

 bedingungen gelöst werden, Avie es mit der Differentialgleichung (9), 1 geschah, 

 sondern werden nur zwei specielle Fälle in Betracht gezogen, welche der in i 



N:o 1. 



