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Hj. Tallqvisï. 



behandelten ei'sten und zweiten ypeciellen Wahl der Anfangsbedingungen ent- 

 sprechen. 



Die bei der ersten speciellen Wahl hervor- 

 gehende Anordnung ist in Fig. 21 schematisch 

 dai'geslellt. in dem stationären Anfangszustandc 

 besitzt der Condensator das Potential 



(14) 



"-H-;:,.^ 



und in dein ]lau])tkrciso llicsst der .Strom 



(15) 



■J, = . 



E 



11^, iiiitl .7,, i<öniicn somit hcliebigo positive Werthe haben, sind alirr mit dum 

 Widerstände II", des gesarnniten Stromkreises dui-ch die Relation 



verbunden. 



Für die übrigen Anfangswerthe berechnet man aiis den Ul. (7), ((>) und (5) 



m Jq E-n„ 

 dt~c ii;c ' 



dm E - n„ 



dt' 



(17) 



1 



(W, + iK) ii; c» (ir, + Ti';) c« ■ 



(1«) 



(i'J) 



(20) 



£-17, 



dt 



■h 



E-n„ 



(TF, + W.) C (TF, + W,)W^C' 



TT, + TT' 



>/o, 



= 0. 



dl 



(ir.-f u;)ii- r 



nr, 



IQT- 



Bei der zweiten speciellen Wahl hat der Stromkreis die in Fig. 20 veranschau- 

 lichte Anordnung. Das Bahnstück mit dem Widerstände W^ ist otten und der 

 Conilensator ohne Ladung. Zur Zeit < = wird die Bahn plötzhch hergestellt und 

 die Ladung fängt an. ^) Alsdann ist zur Zeit t=0 /?;=0, ferner i^^O, indem die 



') Es giebt noch andere nahe liegende Anordnungen, den Vorgang anfangen zu lassen. 

 So könnte z. B. statt des Bahnstückes TVj das Bahnstück W oder das Bahnstück TK, ursprung- 

 lich oflfen gehalten und zur Zeit t = plötzlich geschlossen werden. 



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