148 Hj. Tallqvist. 



Die Bedingungen für aperiodische Ladung sind jetzt: 



(574) (A) 



oder auch 



(575) (A) 



Die Art (B) fällt fort. 



Als Bedingungen der periodischen Ladung hat man 



(576) 

 oder auch 



(577) 



(578) 



Für T und « ergeben sich die Werthe 





%n\/LC 



V^-\i 



^W^' 





i^-W,^ 



(579) 



" = %Vz 



)/^ 



iL 



W^^ 



iiV, 



1 + 



;M-^)I 



T^. (4§-Wv) W'.in(4§-TÏ?) 



54. Zusatzbemerkungen. Die in den Abschnitten 11 a bis II g behandelten 

 speciellen Fälle der allgemeinen Anordnung im Abschn. II, welche durch gewisse 



Annahmen über die relative Grösse von 11', IFj, ll^ und ]/~^ hervorgegangen sind, 



sind noch nicht alle, welche sich aufstellen lassen. Es soll jedoch nicht mehr in 

 dieser Richtung weiter gegangen werden. Nur noch einiges über einen Fall: W 

 klein, 1^2 ==0, TI'i grcss. In der Diff.-Gl. (1;3), II p. 53 ist dann m nehmen 



( 2a = 



W 



+ 



J_-i( 



= '^\W+ - 



X 



(580) 



L ^ CW^ L\ CW^] • 



h = 



LC 



Vergleicht man dieses mit (12), I, so sieht man, dass die verzweigte Strombahn, 



was das Potential // betrifft, mit einer unverzweigten Strombahn ersetzt werden 



kann, deren Widerstand 



L 



(581) 



W = W + 



cw, 



ist. Es kommt nur die oscillirende Art der Ladung vor. (ranz ähnliches gilt, wenn 

 W und Tlj im Verhältniss zu Tri so klein sind, dass gesetzt werden darf: 



T. XXVIU. 



