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Hj. Tallqvist. 



III. Verzweigter Stromkreis mit einem iiidulitionsfreieii Widerstände 



parallel dem Coudensator. 



1 . Differentialgleichung der Ladung des Condensators. Die Figur nebenan 

 zeigt einen verzweigLen .Stroniiireis mit Condensator, ÖtronKiuelle. Selbstindulction in 

 einem Zweige, und mit einem Widerstände, dessen Selbstindulition zu vernaciilässigen 

 ist, dem Condensator parallel geschaltet. Bei näherer Vergleichung der Anordnungen 



in Fig. 20 und in der nebenstehenden Figur sieht 

 man, dass die letztere aus der ersteren dadurch 

 hervorgeht, dass die Stromquelle E aus dem 

 Zweige W^ herausgehoben und in den Zweig W 

 verlegt wird. Es müssen folglich auch alle 

 Relationen, welche von E unabhängig sind, 

 bestehen bleiben, so z. B. die in den verschie- 

 denen Abschnitten II hergeleiteten Bedingungen 

 für oscillirenden und für aperiodischen Ladungs- 

 charakter. Der Hauptunterschied in beiden Fällen ist folgende)'. Während mit der 

 Anordnung, welche Fig. 20 veranschaulicht, der Condensator in dem stationären 

 Endzustande die Ladung CE hat und keine Ströme mehr 'fliessen, bekommt der 

 Condensator in dem jetzt zu betrachtenden Falle nur die schliesshche Ladung 

 y^—^yCE, und es fliesst in dem von W und ir, gebildeten Stromkreise in dem 

 stationären Zustande der Strom /' = — ii = 'w + w ' 



Ein Entladungsvorgang in einem Stromkreise, welcher dadurch entsteht, dass 

 E gänzlich entfernt wird, braucht hier nicht untersucht zu werden, indem man dann 

 auf den im Art. 3, II betrachteten Entladungsfall vollständig zurückkommt. 

 Mit den Bezeichnungen in der Fig. 28 erhält man folgende Gleichungen: 



T. XXVllI. 



