222 Hj. Tall^viöt. 



In ausgeführter Form ist dieselbe Gl. 



LC{W, + w,) ( w, + w,) + w, w,} ^ 



(10) + j( M' ir, + w n\ + w, H-, + J) ( \v, + ir.) + n\ yv, ( w+ wA c '^ 



+ ( W+ TP,) ( W, + W,) n = IK, ( W +W,)E. 



Was die Grössen /7, J, i und «i betrifft, so ist die Strombahn in der Fig. 35 

 ersetzbar mit einer Strombahn von der in der Fig. 20 veranschaulichten Form, 



w 

 wobei als elektromotorische Kraft fy-^-^r E und als Widerstand im unverzweigten 



w w 

 Theile der Bahn W^ + ^^ ° ^ zu nehmen sind. Eine Neubehandlung ist somit nicht 



erforderlich. Nur die Stromstärken i^ und i^ sollten besonders bestimmt werden. 

 Weil sie aber mit J durch die einfachen Formeln 



(11) 



♦. = TîrfR^{^^'.-^+^r 



wT+wS^^'^'^ ~ ^^ 



verbunden sind, so ist eine specielle Betrachtung dieser Stromstärken überflüssig. 

 Das obige gilt bei angemessener Wahl der Anfangsbedingungen. Für die 

 erste Wahl sind die Condensatorpolen mit einem Widerstände rv ohne Induktion 

 zu verbinden, welcher zur Zeit ^ = plötzlich gebrochen wird. Für die zweite 

 Wahl muss der Bahnzweig mit dem Widerstände W.^ ursprünglich often sein und 

 zur Zeit ^ = plötzhch geschlossen werden. 



2. Charakter der Ladung. Obgleich keine vollständige Behandlung in dem 

 gegenwärtigen Falk; durchgeführt werden soll, mögen jedoch die ausführlichen Be- 

 dingungen für den einen oder andern Charakter der Ladung angesetzt werden. Die 

 Untersuchung im Art. 4, II liefert die Mittel hierzu. 



Es existiren zwei Arten von aperiodischer Ladung, ^enachdem die eine oder 

 andere der Ungleichheiten 



(12) (A) ]/§ < 1/(1^1 + W){W, + W^') - W, , 



(13) (A) |/^ > l/(fF, + W)(W, + W^') + TT, 



T. XXVIII. 



