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Hj. Tallqvist. 



Für die weitere Behandlung der in diesem Art. betrachteten Aufgabe bedient 

 man sich des Aljschnittes I. Es mögen nur noch die Anfangsbedingungen auf- 



gestellt werden. 



JUkc 



2. Anfangsbedingungen. Man erhält oine 

 erste Art von Anfangsbedingungen, indem man 

 die Condensatorpole mit den Potentialen pi und 

 P2 mit einem Widerstände »■ verbindet und diesen 

 zur Zeit t = l)richt (Fig. 40). In dem ursi)inng- 

 liehen stationären Zustande hat man dann 



E 



Ih - P, . 



ir, + „■ 



E. 



und berechnet mit Hinzuziehung der Gleichung 



c, n, = c, n, , 

 die Condensatorpotentiale 



"' " c, + c, ir, + «■ ^' • "' c, + c^ M', + ■«• ' 



sowie die Anfangsladung 



(10) 



Qo 



C,C, 



H', + «• C, + C, 



Ä. 



c,c. 



In dem stationären Endzustande ist die Ladung gleich -^-'^ E . Ferner hat man 



für i; = 



dQ_ . E 



(H) 



dt 



Wy + W 



Die Vertheilung des Widerstandes TT' in TT', und TTj übt nur auf den Anfangszustand 

 einen Einfluss aus. 



Eine zweite Art von Anfangsbedingungen ergiebt sich, wenn man mit Anwen- 

 dung der in Fig. 39 veranschaulichten Anordnung das eine der Bahnstücke mit den 

 Widerständen TT', oder Wt zuerst offen hält und zur Zeit i = plötzlich schliesst. 

 Es sind dann die Anfangsladungen der Condensatoren gleich Null, also Qo = 0, und 



die Anfangsstromstärke ebenfalls gleich Null, io = 0, somit ^ = für t=iQ. 



Je nach der ersten oder zweiten Art von Anfangsbedingungen werden für die 

 weitere Behandlung der Aufgalie die Art. ß, 10 und 14 oder die Art. 7, 11 und 1.5 

 im Absclm. I iienutzt. 



T. xxvili. 



