Elektricitätsbeiceyuny in rerzweiyten Stromkreisen. 



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L,+L, 



ein Zeichen dafür, dasa die Exponentialachse, von welcher wir im Allgemeinen Ge- 

 brauch gemacht haben, sich zu einer geraden Linie erstreckt. 



24. Erste specielle Wahl der Anfangsbedingungen. Füi- die erste Wahl 

 der Anfangsbedingungen bekommen die Constanten F, G und H in dem Aus- 

 drucke (39) 



(39) n = Pe~ '+/r'" {O cos ßt + H sin ßt]+E 



die Werthe (siehe p. 328) 



F = 0, 



^ " ~ ß^-C '^" ^ 



(L, + L,y- 



Jo 1 



^-ßC-y CiL^ + L^'- 



Es folgt somit 



— a. 

 (245) n = E-J,c 



und 



{L, + L^J- U'+Li 



(L, + L,) 



_ j cosßt-y c(i^+- z,) ^'" ^'\ ■ 



(246) 



J=.C 



dn 



dt ' 



Joe '.cosßt+-^ 



1 m + L^)- n-> Z,/- VF, + L,'- TFa sin(î(! \ 



i.iaii + ia) 



7' 





dJ_ 

 dt~'^ dl 



'^Ls^- 



Die Schwingungen von // und J sind wie schon oben erwähnt regelmässig 

 gedämpft. Es ist die Periode 



(247) r = 2^ = 2^1/^^ 



und das logaritmische Dämpfungsdecrement 



(248) 



-.--MI- (Äir"-.-!^/"-!!/^«^ 



Was // und J betrittt-, lässt sich die verzweigte Strombahn mit einer unver- 

 zweigten Strombahn ersetzen, deren Selbstinduktionscoefficient und Widerstand mit 

 bezw. L und ir' bezeichnet werden mögen. Man hat alsdann 



N:o 1. 



