344 Hj. Tallqvist. 



Abschn. II untersuchten Vorgange, welcher den Grenzfall für Lj = darstellt. Mit 

 wachsendem t nähert sich, wie ein Vergleich mit den Formeln 8 p. 53 zeigt, der 

 Ladungsvorgang mehr und mehr dem Ladungsvorgange in einem unverzweigten 

 Stromkreise mit der Capacität C, dem Selbstinduktionscoefficienten 



und dem Widerstände 



(975) w,_ I^^F.+ Hnn+tF.TF L, W - W, X. 



= w + ^ + '-^^:=1^' ^' 



9 + C( w, + \r^) ^ ( iv, -r HO ( \v, + w^) c 



Die Gl. (273) hat zwei reelle Wurzeln und die Ladung ist aperiodisch, fiills 

 (276) (A, VÏ<{VW 



oder 



\(o) 



(277) 



\tK) 



ist, wobei 



(278) (i/j^)''''=,v.îTwrïïîvrTTV){i4-|(^ 



und 



(279) \y ^) = i/( r, + Ro ( M". + " .) ji + 2 rnvf w i" I + " • i^ + 2 w^ " vnr r, " 2 cw» 



gesetzt worden ist. Ist dagegen 



so besitzt die Gl. (273) zwei conjugirte imaginäre AVurzehi und die Ladung geschieht 

 periodisch. 



27. Die periodische Ladung. Wir beschränken uns auf die Berechnung der 

 Schwingungszeit und des Décrémentes der um die schwach gekrümmte Exponen- 

 tialachse stattfindenden Schwingungen. Es ergiebt sich 



(281) ^- J-^'K ir, + iF, / 7 l; 





T. XXVIII. 



