346 Hj. Tallqvist. 



XI c. Anordiimig wie im Abschn. XI; ferner der Widerstand W^ gross. 



28. Allgemeines. Ln dem Grenzfalle TF2 = oo, von welchem im Art. 4 p. 

 301 die Rede ist, ist der Stromkreis unverzweigt und hat den Widerstand W^ -\- W. 

 Die Gl. (33) bekommt eine unendlich grosse Wurzel r^l^, und die beiden übrigen 

 Wurzeln gehören der Gl. 



an. 



Wird W2 statt unendlich gross so gross genommen, dass man 



setzen kann, so besitzt die Gl. (33) die grosse Wurzel 



Für die reciproken Werthe der beiden übrigen Wurzeln berechnet man die Gl. 



(287) ?' - P ^ { "'■ + ^+ t!^ ( ^ - " '')} + ^^' {1 + -^-} = ■ 



Ebenso wie in dem im Abschn. XI b betrachteten Falle ist die Exponentialachse 

 sehr schwach gekrümmt und der Vorgang wenig verschieden von dem im Grenz- 

 talle Tf'2 = CO stattfindenden Vorgange. Mit grosser Annäherung ist der verzweigte 

 Stromkreis mit einem unverzweigten Stromkreise ersetzbar, für welchen man die 

 Capacität C, den Selbstinduktionscoefficienten 



(288) i' = i,|i + Z=i^|, 



und den Widerstand 



(289) ,r'=ir,+ ir+-l-(^i_Hv) 

 hat. 



T. XXVUI. 



