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Hj. Tallqvist. 



XII. Verzweigter Stromkreis mit Selbstiiidulitlon im unverzweigten Theile 



und parallel dem Coudensator. 



1. Differentialgleichung der Ladung. Denkt man sich bei der in der Fig. 

 42 veranschauliciiten Anordnung die Stromquelle E aus demjenigen Theile des 

 Stromkreises, dessen Widerstand W ist, herausgehoben und in den Zweig mit dem 



Widerstände Tfj verlegt, so erhält man die in der Fig. 

 45 veranschaulichte Anordnung. 



Die Differentialgleichung für das Potential Fl kann 

 sich nur durch das rechte, E enthaltende Glied von der 

 Differentialgleichung (10) p. 292 unterscheiden. Das 

 rechte Glied bestimmt sich dadurch, dass der Werth 

 des Potentiales n^^p^ — p^ in dem schliesslichen sta- 

 tionären Zustande gleich 



(1) 



Fig. 45. 



E 



B'. + ir, 

 ist. Man erhält somit, indem noch ti\ + 1^2 = W genommen wird, 



dm ( W+ w, n'+ WA d'-n | irir,+ inr,+ [v,u\ 1/1 ^i\|dn 



dl''^\ L, '^ L, j dt- \ L,L^ ~^C\L,LJldt~^ 



\ 



n; 



CL,L, 



E. 



Wenn speciell die Bedingung 

 (3) TFiLi- ir,L,=o 



erfüllt ist, so gilt die Differentialgleichung zweiter Ordnuug 



und der ganze Stromkreis lässt sich, was // und J betrifft, mit einem unver- 

 zweigten Stromkreise ersetzen, derart dass die Zweige mit den Widerständen W^ 



T. xxvni. 



