(95) 



Ekktricitätsbewegung in verzweigten Stromkreisen- 

 Hiermit folgt 



369 



-U 



W^, Jo e '" {[i a - 2a) + -j^] cosßt+ [l (ß'- - a- + aX) + "' ^^'^ ^] '^j , 



und durch Differentation, indem man noch von den Formeln (28) Gebrauch macht, 



-Xt 



(96) 



;a-a)^.r}/^-â(-'¥^)V + 



+ ./oe 



1 



i?-2aX + 



CL 



cos ß / + 





A-a(A- + 2a.l-^j 



'Jl\ 



ß J' 



(97) 



-Joe 



{(A-a)^ + ^^)^^- = ^^A--^-— je 

 -'" 1 (/, "', + M^2\ ., r'^'i+ "^2 1 /",0 ,, M ,lsin(î4 



CL 



(98) (A) 

 und 



(99) (B) 



Bei der Discussion sind die beiden Fälle 



x< 



x> 





von einander zu unterscheiden. Die Formeln stellen gedämpfte Schwingungen um 

 Exponentialachsen dar. deren Untersuchung genau wie in den Art. 17 und 18, XI 

 erfolgt. Es werde deshalb die Discussion fortgelassen. 



12. Formeln für die periodische Ladung, bei der zweiten Wahl der 

 Anfangsbedingungen. Zur Bestimmung der Constanteu F, G und H in dem 

 Ausdrucke (92) hat man jetzt die Gleichungen 



(100) 



f F+0 = -E, 

 FX + Ga~Hß = 0, 



FA- + G{a--ß^)-2Haß = 



E^ 

 LC 



Hieraus ergiebt sich, mit Anwendung auch der Relationen (28) 

 N:o 1. 



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