Elektricitätshetüegung in verzweigten Stromkreisen. 



389 



(14) M=[/L,L^, 



indem man ausserdem voraussetzt, dass L^ grösser als L^ ist, 



(15) W, \/L, (, - W, \,'L, k = (l/r, ~\/L,)(\Vc'^+n-E\. 

 Combinirt man diese Gl. mit der Gl. 





so ergiebt sich durch Auflösung 



(16) 



( W, i/L, + W, ]/L) *, = {{W+ W,) \/L, - W i/i,} C ^ + (|/L, - i/X,) (Tl-E), 

 ( W, \/L, + W, \/l) i, = {- W \/L\ + ( H^+ ir,) i/il} C ^ - (i/i, - i/r,) (H - Ä) . 



Zu denselben Gleichungen wäre man auch directer aus den Gleichungen (7) 

 gekommen. 



Substituirt man die Ausdrücke für «i und «2 in die Gl. (8), so erhält man nach 

 ausgeführten Vereinfachungen die folgende Diff.-Gl. zweiter Ordnung für /7: 



(17) 



{ ir, i, + IF, L, + W (i/A - |/£,)^J c '^- + {(i/£, - i/L,)'- + C{WW,+ WW, + W, W,)j î?^ + 



+ (w,+ )r,)jT = (ir,+ ir,)£. 



Dieselbe Dift'.-Gl. folgt auch aus der allgemeineren Diff.-Gl. (9), indem man 

 LiL2 = M^ setzt. 



Es]_ könnte die Diff.-Gl. (17) als einer einfachen Strombahn mit dem Selbstin- 

 duktionscoefflcienten L' und dem Widerstände W angehörend betrachtet werden 

 (Gl. (9) p. 12), wobei 



^' Iw, L, + W,L^+W (\/L, - l/Z;)H c 



L' " W,L, + W, L, + W{\,% - i/Z;)" 



zu nehmen wäre. Hieraus würde folgen 



w, i, + w, L, + w (/L, - \/L,Y 



Li =: 



(18) 



W, + W._ 



w 



'" ir, + TF, "•" C(H',+ TP-,) ' 



einen besonderen Nutzen würde man aber von dieser Betrachtung kaum haben. 

 N:o 1. 



