444 Hj. Tallqvist. 



(4) ir, M i, =- (LL, - M') C~+ WL, c'^ + L,{n-E). 



und durch Einsetzung aller dieser Werthe in die letztere Gl. folgt endlich die Diffe- 

 rentialgl. für /7 



(5) 



iLL,-M^)^^ + (WL,+ W^L)';^+{wW,+^yin,^^n-E) = 0. 



Nachdem /7 berechnet worden ist, geben die Gl. (3) und (4) die Stromstärken i und 

 ■il , welche übrigens sonst beide der Dift'.-Gl. 



(6) (Zi:.-M^)g + (.rz.+ ,r.z)g + (iFTr.+§)| + ^>» = o 



genügen. 



In dem speciellen Falle, in welchem LL^ — iP^O ist (vergl. p. 388), erhält 

 man für // die Diff.-Gl. zweiter Ordnung 



Diese Diff.-Gl. (7) entspricht einem unverzweigten Stromkreise, ohne Neben- 

 kreis, mit der Capacität C, dem Selbstinduktionscoefficienten 



und dem Widerstände 



w 



L' = L + ^ Lt 



W'= \V + - -^' 



(8) 



Für die Stromstärken hat man jetzt 



*' ~ Af TV, dt 'M yy, ■ 

 Kehren wir aber zu dem allgemeinen Falle zurück. 



2. Anfangsbedingungen. Bei einer ersten Anordnung werden die Condun- 

 satorpole auch jetzt, wie in den früheren Fällen, mit einem Widerstände w ver- 

 bunden, den man zur Zeit ^^0 bricht. Man erhält dann als Anfangswerthe 



T. xxvm. 



