Elektricitätsbeweguny in. verzweigten Stromkreisen. 515 



L, C und W bezw. entsprechen. Bei oscillatorischen Vorgängen sind die Oscilla- 

 tionszeit T und das Décrément « in beiden Fällen dieselben. Diese Abhängigkeit 

 ist durch Aufnahme correspondirender Ladungs- und Entladungscurven geprüft 

 worden, und zwar sowohl in dem aperiodischen wie in dem periodischen Falle. 



bj Mit wachsendem Widerstände wächst die Schwingungszeit der oscillirenden 

 Ladung oder Entladung, zuerst unmerklich, dann stärker und stärker. Aus der 

 vollständigen Formel (1) 



(1) 



y^_cw^- 



iL 



folgt ja 



^«> T-2.,Xc\i + ^ .r-, Ag .r)%4g .rf ■ 



Darf man jetzt schon das zweite Klammerglied im Verhältniss zu 1 vernachläs- 

 sigen, so erhält man die Formel (2) 



(2) T=2n\/LC, 



welche die Schwingungszeit unabhängig von dem Widerstände giebt; darf man erst 



das dritte Klammerglied in (8) vernachlässigen, so folgt 



(9) T = 27.\/LC{i + Ij-W"-\. 



Für noch grössere Werthe des Widerstandes bedient man sich wohl am besten 

 der Formel (1) selbst. 



In allen diesen Formeln hat man W mit 



zu ersetzen, sobald die genannte Leitungsfähigkeit der isolirenden Substanzen der 

 Spulen und Condensatoren sich bemerkbar macht. 



Die Zunahme der Oscillationszeit mit dem Widerstände wird experimentell 

 verfolgt. Eine Schwierigkeit zeigt sich hierbei darin, dass für etwas grössere Werthe 

 des Widerstandes die Oscillationszeit T wenig genau bestimmbar ist, zufolge der 

 Dämpfung der Schwingungen, welche jetzt die Anzahl der deutlichen Wellen der 

 Schwingungscurve stark herabdrückt. Andererseits hat die Frage der Zunahme 

 von T mit W ausser dem theoretischen Interesse eine praktische Bedeutung, be- 

 sonders wenn man die Formeln 



oder 



N:o 1. 



