Elektricüätsbetvegung in verztceujten Stromkreisen. 



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Der Tabelle nach bleibt die normale Ladung Q fast vollständig constant der 

 ganzen Schwingungscurve entlang. Wenigstens zeigt sie keine ausgeprägte," durch- 

 gehende Tendenz zum Fallen oder zum Steigen. Somit ist die Achse der Schwin- 

 gungscurve eine gerade Linie, parallel zur Achse der Abscissen. Das Mittel sämmt- 

 licher Q-Werthe beträgt 100.19 und ist also fast genau gleich der vollen Ladung 

 100.15. Hieraus folgt ferner, dass die Capacität des Condensators, irelche licim An- 

 fang und am Ende der Ladung ihren vollen Werfh hat, auch vährend der Schirin- 

 gungen wenigstens sehr nahe diesen vollen Werth heihehält. Keine Correctur der Werthe 

 des Décrémentes und der Oscillationszeit wegen einer Abweichung der Capacität 

 von dem vollen Werthe oder ihi'er Veränderungen während tler Schwingungen ist 

 jetzt erforderlich, im Gegensatz zu dem in „Untersuchungen über elektrische 

 Schwingungen" behandelten Falle mit Anfangsbedingungen von der zweiten speciellen 

 Art (siehe Art. 15, I des theor. Th. oben), wobei die Veränderlichkeit der Capacität 

 des Condensators einen nicht unwesentlichen Einfluss besonders auf die Berechnung 

 des Décrémentes ausübt. Zum Beweise dafür, dass mit der jetzt gewählten An- 

 ordnung die Veränderungen der Capacität keine merkbare Rolle spielen, wird im 

 Art. 6 unten ein umfassenderes Material zusammengestellt. 



Gute, von vier Extremen abhängende Werthe des Décrémentes bekommt man 

 auch nach der Formel ') 



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welche sich ebenfalls für die Anordnung der Berechnung des resultireiulen Décré- 

 ments in einer sehr compendiösen Weise ereignet'-^). Es wurde jedoch hier die oben 

 beschriebene, etwas umständlichere Methode der Berechnung der Décrémente der 

 einzelnen Halboscillationen vorgezogen, um auch die Curvenachse zu erhalten und 



') SUNDELL, a. a. 0. p. 11. 



-1 SuNDELL, p. 14. 



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