Elektricitätshewegung in verzweigten Stromkreisen. 541 



Diese Tabellen zeigen eine befriedigende Uebereinstimmung zwischen den beo- 



bachteten und berechneten Werthen Tfr , was die beiden ersten Reihen betrifft, we- 



nigstens wenn man von dem letzten Wertlie der Reihe C^L^ und dem vorletzten 



Werthe der Reihe CiL^ absieht. In den drei übrigen Reihen ist die üeberein- 



T T 



Stimmung weniger gut, indem die Diff'erenzen „™ beob." — ^ttt berechn." meistens 



positiv sind und somit auf ein schnelleres Wachsen der Oscillationszeit mit dem 

 Widerstände deuten würden, als die Theorie verlangt. Indessen ist die Schwierig- 

 keit bei grösseren Widerständen des Stromkreises gute Werthe von T zu erreichen 

 so beträchtlich und findet in dem wahrscheinlichen Fehler nur einen unvollständigen 

 Ausdruck, dass nicht unerhebliche Abweichungen zwischen den beobachteten und 

 berechneten Werthen von T wohl möglich scheinen. Bis auf weiteres darf man des- 

 halb annehmen, dass die Formel (1) oder (24) richtige Werthe der Oscillationszeit 

 liefert. Eine besondere Vérification der daraus abgeleiteten Näherungsformel (9) ist 

 nicht erforderlich. 



10. Das Décrément als Function des Widerstandes. Um zu untersuchen, 

 ob das Décrément y als Function des Widerstandes der aus (5) folgenden Formel 



(26) y = M ^ 



,. v\ 



y AL 



genügt, combinirt man angemessen einen beliebigen Werth y mit dem, dem kleinsten 

 Widerstände Wo in jeder Reihe CL entsprechenden Werthe Yo- Alsdann ist 



' 4L 



und aus den P'ormeln (26) und (27) folgt 



(28) ]/, _ ^% _ ,,„ ^M^Yli \r - TTV) = M |1/J ( "• - ^K) . 



Man setze jetzt 





Yo, 



G, = iif|]/^(ir-ir„) 



2 y L' 

 und berechne O^ mit Benutzung der im vorigen Artikel berechneten Werthe 



N:o 1. 



