Elektricitåtsbewegung in verztveigten Stromkreisen. 



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Bei der Reihe C a wendet man am besten die Formeln im Art. 4, II des theor. 

 Tli. an, indem hier keiner der drei Widerstände W, TFi und W^ besonders klein 

 oder gross ist. Es sind die Bedingungen (51) p. 59 



;<Ty.(^r+2l/J), 



jetzt beide erfüllt, und somit sollten periodische Entladung und aperiodische Ent- 

 ladung vom Tj'pus (A) vorhanden sein, wie die Tabellen II A c auch zeigen. Der 

 theoretische Grenzwiderstand ist 



W, 



(Ol 



§ + 2ir.l/J 



~ - w. \v 



w,+ w 



Man erhält die folgende Zusammenstellung 



Es muss bemerkt werden, dass die Anzahl der Curvenaufnahmen in der Nähe der 

 Grenze zu klein ist. 



Nehmen wir ferner die Reihen B li, B d und B f. Es genügt völlig l-Fa gleich 

 Null zu setzen, wobei also die Formeln im Art. 20. IIa p. 99 und folg. in Anwen- 

 dung kommen. Für die drei obigen Reihen ist die Ungleichheit (278) p. 100 



V\ 



<2W, 



erfüllt, welche die Bedingung dafür bildet, dass von den drei Entladungsarten nur 

 periodische Entladung, für kleine Werthe von 11^2 7 und aperiodische Entladung vom 

 Typus (A), für grosse Werthe von TI2 , vorhanden seien, wie die Tabellen auch 

 zeigen. Der Grenzwiderstand ist der Theorie nach (vgl. p. 100) 



Man erhält hier folgende Zusammenstellung 



VI 



N:o 1. 



