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Hj. Tallqvist. 



Die Differenzen der Werthe „T beob." und „T ber." sind ungefähr dieselben 

 wie in den Tal)ellen des Art. 5, II, vielleicht ein klein wenig grösser. Thatsächlich 

 darf man auch nicht bei den Ladungscurven ein eben so gutes Resultat erwarten 

 wie bei den Entladungscurven, besonders weil man bei den letzteren grössere Ordi- 

 natenunterschiede der Maxima und Minima nehmen kann als bei den ersteren, indem 

 die Galvanometerausschläge sowohl positiv als negativ .sind, und ferner, weil die 

 Entladungscurven einer „Verlängerung" fähig sind. Man Ijeachtet jedenfalls, dass 

 fast alle Differenzen „ T beob." — „ T ber." in den obigen Tabellen positiv sind. 

 Diese Erscheinung ist wohl gewissen constanten Fehlenjuellen, wie z. B. der Un- 

 sicherheit in der Zeitbestimmung mittels des Pendelunterbrechers zuzuschreil)en. 

 An eine wiikliclie Nichtübereinstimmung zwischen den Oscillationszeiten finer La- 

 dungs- und der entsprechenden Entladungscurve ist niclit zu denken, wie schon 

 daraus hervorgeht, dass die nach einander gemachten Messungen bei der Ladungs- 

 curve A a N:o 1 und bei der entsprechenden Entladungscurve die Werthe bezw. 

 T= 6.931 ±3.2 MiUisec. und 7"= 6.933 ±4.9 Milhsec. ergaben. 



Die in derselben Weise wie im Art. ô. Il p. 565 berechneten relativen Diffe- 

 renzen sind etwas kleiner als die unmittelbaren Differenzen, aber jedenfalls noch 

 ülierwiegend positiv. 



Nach der im Art. 30, IIa, p. 115 gegelien Theorie soll innerhalb jeder Reihe 

 A a bis E d für den Werth von W 



(9) 11' 



die Oscillationszeit T das Minimum 



1 L 



(10) 



.2-^\/LC 



T. XXV IIl. 



