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beeinflusst, wie die Oscillationszeit und das Décrément bei periodischer Ladung. Es 

 wurden folgende drei Curvenreilien aufgenommen, bei welchen W2 in den beiden 

 ersten Reihen verschwindend klein war, und in der dritten Reihe den Hauptthei) 

 des Widerstandes des ganzen Stromkreises ausmachte. 



Abth. A. i = 0.5933 Henry. C, = 1.0119 Mikrof. C^ = imiO Mikrof. («; = 510.3 Ohm). 



1^2 = 0. IF, = W. 



VK:3.57, 33.98, 67.00, 184.3, .302.9, 489.9, 811.9, 1132.8, 1454.8, 1778.1, 1940.1, 2104.3, 3088.9, 6,')92.9 und 

 10093.7 Ohm. 



Abth. B. i = 0.5933 Henry. C, = 1.0119 Mikrof. C^ = 0.5063 Mikrof (u. = 510.3 Ohm). 



IK, = 0. TF, = W. 



W: 3.55, 33.97, 66.98, 184.3, 302.9, 489.9, 811.9, 1132.8, 1454.8, 1777.8, 2101.8, 2438.7. 2598.8, 3088.4, 6591.0 

 und 10091.0 Ohm. 



Abth. C. C=0..5933 Henry. C, = 1.0119 Mikrof C, = 1.0110 Mikrof. (!« = 510.3 Ohm). 



ir, = 3.56 Ohm. 

 IK: 63.44, 180.7 und 299.3 Ohm 



Die Coordinaten der beobachteten Punkte dieser Gurven finden sich in den 

 Tabellen X A, B und C. Hierzu kommt noch in der Tabelle D eine einzelne La- 

 dungscurve, bei welcher die Induktion L = 0.5933 Henry auf beide Theile der Strom- 

 bahn vertheilt war. Die betreffenden Daten sind für diese Curve: 



Curve D. L = 0.5933 Henry. Z, =0.1926 Henry, i^ + 2M = i - i, =0.4007 Henry. 

 C, = 1.0119 Mikrof Cj= 1.0110 Mikrof. (jo = 510.3 Ohm). 



W, = 1 .51 Olim, ir, = 2.18 Ohm. H' = VF, + W„ = 3.69 Ohm. 



3. Uebergangsgrenzen zwischen periodischer und aperiodischer Ladung. 



Die beiden Reihen A und B erlauben eine Bestimmung des Grenzwiderstandes 

 zwischen der periodischen Ladung und der einen Art aperiodischer Ladung, welche 

 jetzt vorhanden ist. Die Bestimmung, welche ja in diesem Abschnitt von neben- 

 sächlicher Bedeutung ist, Ist in derselben Weise wie immer früher ausgeführt 

 worden, und zwar so, dass die Grenzwiderstände auf Grund der experimentellen 

 Ergebnisse zuerst geschätzt worden sind und erst nachher der theoretische Werth 

 berechnet worden. Dieser letztere ist 



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