Ëlektricitâtsheweyung in verziveigten Stromkreisen. 



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y^M'^W'Yl 



V^-M-' 



neue Werthe von T und y, wie die folgende Tabelle zeigt. 



Die Uebereinstimmung der beobachteten und berechneten "Werthe von T und 

 von y ist jetzt ungefähr dieselbe v?ie bei früheren Untersuchungen dieser Art, somit 

 ziemlich befriedigend. Eine Hauptfrage ist noch, ob der Werth w = 10.54 Ohm sich 

 organisch erklären lässt. Für die Spule N:o II (L — 0-5933 Henry) hat man als 

 Mittel der drei nahe gleichen Bestimmungen, welche den Werthen von W — W in 

 den Reihen C5L4, C^L^ und C2L4 p. 539 zu Grunde liegen, »- = 28040 Ohm. Für 

 die Spule N:o I (-L = 0.5917 Henry) ist zwar eine besondere Décréments- bez. 

 /■-Bestimmung nicht ausgeführt worden, aber eine aufgenommene Entladungscurve 

 zeigt, dass r mit sehr grosser Annäherung gleich dem für die Spule N:o II gefun- 

 denen Werthe ist, was auch mit der fast identischen Construction beider Spulen im 

 Einklang ist. Nimmt man deshalb für beide Spulen r= 28040 Ohm an, so berech- 

 net sich hieraus mit C =2.0229 Mikrof und i = 0.2962 Henry 



W" - W' = iv = ^^ = 10.44 Ohm. 

 Cr 



Dieser Werth stimmt sogar genauer als man erwarten konnte mit dem direct 

 erhaltenen Werthe 10.54 Ohm. Für eine ganz genaue Uebereinstimmung ist der 

 Spule N:o I der Isolationswiderstand *• = 27660 Ohm beizulegen. 



Die obigen Berechnungen von T und y setzen voraus, dass die Gl. W^ Lo — 

 W^Liz^O genau erfüllt ist. Es fragt sich nun, ob ein merkbarer Einfluss auf T 

 und y dadurch ensteht, dass diese Gl. nur annäherungsweise befriedigt wird. Um 

 hierüber zu entscheiden benutzt man für eine strengere Berechnung die Formeln 

 (40) p. 297, sowie (217) und (218) p. 331. Die Gl. (33) p. 296 hat, wie unten im 

 Art. 6 gezeigt wird, solange W^ und W^ klein sind, sehr genau die reelle Wurzel 



i, + Lj 

 N:o I. 



Alsdann geben die erste und dritte Gl. (40) p. 297 



