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Hj. Tallqvist. 



(8) 



(9) 



2a = ^+ ^' I ^+ ^' H^i + W, 



a^ + ßr- = 



Li + Li 



und nachdem a und ^ berechnet worden sind, erhält man mittels der Formeln p. 

 331 für T und y 



(10) 



tJ-^, 



(11) 



y = Mot- 



Eine ausgeführte Berechnung zeigt, dass der Einfluss auf T sehr klein ist. Auf y 

 ist der Einfluss bei den grösseren Werthen des "Widerstandes W etwas merkbarer. 

 Die folgende Tabelle enthält die auf das Décrément y sich beziehenden Resultate, 

 wobei der wirkliche Widerstand TT" überall mit iv = 10.54 Ohm vergrössert worden 

 ist, um die Wirkung der Leitfähigkeit der Isolation der Induktionsspule mit in 

 Rechnung zu bringen. 



Keihe A. C = 2.0229 Mikrof. L, = 0.5917 Henry. Lj = 0.5933 Henry. «> = 10.54 Ohm. 



N:o 



W 

 in Ohm 



0.59 



64.04 



181.33 



299.30 



in Ohm 



in Ohm 



TT, 

 in Ohm 



y beob. 



y ber. 



Difr. 

 in Proc 



0.02242 ± l.Ü 

 0.13935 ± 40 

 0.36563 ± 227 



0.61048 ±360 



0.02243 

 0.13621 

 0.35562 



0.60744 



0.0 

 + 2.3 

 + 2.7 

 + 0.5 



Die Uebereinstimraung ist hier noch etwas besser wie in der Tabelle p. 609. 



5. Die Grenze zwischen aperiodischer und periodischer Ladung. Wenn 

 die Relation TTjLj — TTjLi r=0 erfüllt ist, so hat man zur Bestimmung des Grenz- 

 widerstandes 



bei welchem die oscillirende Ladung in eine nicht oscillirende übergeht, die Formel 



(12) 



"■■'^Vh^Vcé¥, 



Die Berechnung giebt für die Reihe A 



W = 754 Ohm. 



Vor der Berechnung wurde dieser Grenzwiderstand aus den Beobachtungen 

 geschätzt und gleich 750 bis 800 Ohm gefunden. 



T. XXVm. 



