634 



H.j. Tallqvist. 



gegen die Lage A um einen Drittel des Unterschiedes zwischen den beiden Lagen 

 verlegen. Alsdann folgt: 



Taliello E. 



In (1er Tabelle E sind die Décrémente der einzelnen Halboscillationen so constant 

 als man wünscliun kann. Die kleinen Abweichungen rühren theils von Ungenauig- 

 keiten der experimentell bestimmten Grössen il/, theils von der Kleinheit der Werthe 

 der Grössen M—Q her. Es kann deshall) die Achse Q in der Tabelle E genügend 

 genau als die wahre Achse der Schwingungscurve betrachtet werden. 



17. Charakter der oscillirenden Ladungscurven mit gekrümmter Achse. 

 Es soll in diesem Art. die Betrachtung auf die Curve De N:o 1 beschränkt bleil)en. 

 Diese Curve besitzt nämlich unter sämmtlichen beobachteten oscillirenden Curven 

 mit nicht zu wenigen Extremen die am stärksten gekrümmte Achse. Die üljrigen 

 Curven Ijestätigen sonst die bei der Curve De N:o 1 erhaltenen Resultate. 



Im vorigen Art. ist schon gezeigt worden, dass das Décrément l)ei richtiger 

 Bestimmung der Achse der Schwingungscurve entlang constant bleibt. Es soll jetzt 

 untersucht werden, ob die Achse der Curve wirklich eine Exponentialcurve ist, wie 

 die Theorie verlangt. Zu dem Zwecke berechnet man eine Grösse (f, welche loga- 

 rithmisches Décrément der Achse zu nennen ist, und welche gleich dem 

 gewöhnlichen Logarithmus des Verhältnisses zwischen einer Ordinate der Achse 

 und der nachfolgenden Ordinate ist. Die Ordinaten sollen hierbei von derjenigen 

 Geraden gerechnet werden, welche die volle Ladung angiebt, so dass sie also Null 

 als Grenze für ^ = cc bekommen. Die Berechnung ist unten ausgeführt für die 



T. xxvm. 



