636 



Hj. Tallqvist. 



curve darötellen soll. Ersetzt man die obige Gerade der vollen Ladung 100.91 Sc. 

 Th. mit einer Geraden mit der constanten Ordinate 100.81 Sc. Th., so erhält man 

 folgende Berechnungen des Achsendecrementes, den Fällen A und E oben entsprechend. 



Das Mitlei der letzten Columnc zeigt in diesen beiden Tabellen nicht mehr 

 diesellx! schwache Zunahme wie in den friihorcn Tabellen. Das Schwanken der 

 einzelnen Décrémente y muss von kleinen systematischen Fehlern der Ordinalen 

 der Achse herrühren. Die Ordinalen scheinen abwechselnd ein wenig zu gross und 

 ein wenig zu klein zu sein. 



Das überall unten in den Tabellen angegebene Achsendecrement y isl in der 

 Weise erhalten worden, dass man die Summe sämmllicher fünf Mittel, die Summe 

 der drei inneren Mittel und das innerste Mittel zusammengeschlagen und gleich 

 9 <f gesetzt hat. 



Die erste Formel (205) p. 328 giebt als Ordinate der Achse 



(40) 



E + 



1 



{l-ay + ß^C L,L.. 



j„ L, + L^ / _ ir, + UV 





n- i.t 



Wenn lüe Widerslände IFj und W.^ nicht zu gross sind, so hat man nach der 

 Formel (15) im Art. (i ol3en 



i> 



Li + L^ 



Es sollen somit die Ordinalen der Achse mit wachsender Zeil abnehmen. Dies stimmt 

 auch völlig mit den experimentellen Ergebnissen überein. 



Die Oscillalionszeit T der experimentell erhaltenen Schwingungscurve bestimmt 

 sich aus den Abscissen der -Schnittpunkte der Curve mit ihrer krummlinigen Achse. 

 Der Abscissenabstand zweier auf einander folgenden Schnittpunkte soll der Theorie 



T. XXVIII. 



