Elektricitätsbewegung in xmrztoeigten Stromkreisen. 



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C = 2.0229 iMikrof. L = 0.1926 Henry. Z, = 0.1932 Henry. »• = 9.2401un. 



Bezeichn. 



W 



in Ohm 



B N:o 3 

 „ N:o 4 



„ N:o 5 



182.21 

 300.73 



487.77 



W+iv 

 in Ohm 



191.45 

 309.97 



497.01 



in Ohm 



1.51 

 1.51 

 1.51 



W, 



in Ohm 



875.0 

 875.0 

 875.0 



beob. 



ber. 



0.40246 ± 67 



0.61237 



0.97298 



0.39830 

 0.62443 

 1 .02204 



DifF. in 

 Proc. 



1.0 

 -2.0 

 -5.0 



Beiläufig kann bemerkt werden, dass bei der Berechnung von T und y die 

 Grösse 2 a bei den Curven A a N:o 2, Ab N:o 3, A a N:o 1 und Ab N:ö 2 mittels 

 der Formel (9) erhalten worden ist, und zwar konnte bei der Curve A a N:o 2 



schon bei dem Gliede mit ^|, abgebrochen werden, bei den übrigen Curven in dem 



1 



Gliede mit =?;,, der zweite Term vernachlässigt werden. Für alle andere Curven, 



nur die Curve A a N:o 1 ausgenommen, wurde die reelle Wurzel der Gl. (1) zuerst 

 genau berechnet, bis auf fünf Stellen, was nicht sehr viel Mühe verursacht. 



Die Differenzen sind in den obigen Tabellen ungefälir dieselben wie in früheren 

 Tabellen ähnlicher Art. Einige der Differenzen sind jedoch wenig befriedigend und 

 liegt dies sowohl in der Unsicherheit der experimentellen Bestimmung wie in der 

 Methode, die Correction für die Leitfähigheit der Isolation der Induktionsspulen in 

 Betracht zu ziehen. Die geringste Uebereinstimmung ist zu erwarten bei den 

 Curven mit dem kleinsten W.j., d. h. bei den Curven Aa N:o 5 und Ab N:o 4, 

 ferner bei den Curven mit dem grössten Widerstände 11', d. h. besonders bei der 

 Curve B N:o 5. Jedenfalls ist aber auch hier der Schluss gestattet, dass Theorie 

 und Experiment mit einander übereinstimmen. Besonders intressant ist das Vor- 

 handensein eines Maximums für das Décrément y in den Reihen A a und A b, in 

 welchen W^ verändert wird. Mit einem grossen Widerstände W^ hat man eine 

 relativ kleine Dämpfung, welche zunimmt, als W2 abnimmt, bis zu dem Maximum, 

 wonach auch y mit ^^2 abnimmt. Mit einem kleinen Werthe für II2 (und für die 

 übrigen Widerstände) wird die Dämpfung klein. 



4. Die Grenze zwischen aperiodischer und periodischer Ladung. Nur 



in der Reihe B kommen sowohl oscillirende wie nicht oscillirende Curven vor. Die 

 Curve N:o 6, welche dem Widerstände 11'= 809.7 Ohm entspricht, ist noch sehr 

 schwach oscillirend. Die Grenze mag bei einem 100 bis 200 Ohm grösseren Werthe 

 von ir liegen. Berechnen wir diesen Grenzwiderstand. Zu dem Zwecke setzt man 

 die Discriminante (20) p. 354 gleich Null und erhält eine Gleichung, welche in Bezug 

 auf W vom vierten Grade ist. Mit den Werthen der Constanten 

 N:o 1. 



